На главную

Статья по теме: Равновесных процессов

Предметная область: полимеры, синтетические волокна, каучук, резина

Скачать полный текст

Дальнейший термодинамический анализ высокоэластических деформаций делается для квазиравновесных процессов деформации. В этом случае применимы уравнения, аналогичные приведенным выше. Что касается неравновесных процессов деформации, то их анализ относится к релаксационным явлениям и, в частности, к термодинамике необратимых процессов в полимерах.[3, С.63]

Для равновесных процессов уравнение (3.1) примет вид[3, С.63]

Ход равновесных процессов, протекающих в системе, зависит от того, какие из параметров, задающих состояние системы, поддерживаются постоянными (S или Т, р или V). Для каждой из четырех возможных пар этих параметров существует функция состояния, называемая термодинамическим потенциалом и стремящаяся при приближении к равновесию к минимальному возможному значению.[6, С.404]

Дальнейшее термодинамическое рассмотрение высокоэластических деформаций проводится для квазиравновесных процессов де-[2, С.108]

Знак А означает, что речь идет об изменении перечисленных величин в момент фазового перехода. Для равновесных процессов AG = 0. Такая ситуация возможна, если кристаллизация или плавление происходят при температуре плавления Тт. В этом случае[1, С.60]

Обычно функцию F называют энергией Гельмгольца, a G — энергией Гиббса или термодинамическим потенциалом Гиббса **. Для равновесных процессов уравнение (III. 1) примет вид:[2, С.108]

Характеристической функцией от аргументов р, Т и К, является термодинамический потенциал Гиббса G(p,T,K) = = U — TS'-\-pV, где U, S, V — полная удельная энергия, энтропия и объем резины. Учитывая общее термодинамическое соотношение для равновесных процессов dU = TdS — 6Л и выражение (111.21), получим:[2, С.115]

Характеристической функцией, соответствующей переменным р, Т, К, является термодинамический потенциал Гиббса Ф(р, Т, А,) = = U — TS + pV, где U, S, V — соответственно внутренняя энергия, энтропия и объем резины. Учитывая общее термодинамическое соотношение для равновесных процессов dU=TdS — 6Л и выражение ,(3.21), получим[3, С.69]

Линейные размеры всех типов структурных микроблоков значительно меньше, чем контурная длина макромолекул, поэтому одна и та же макромолекула многократно проходит' через различные микроблоки. Между физическими узлами — микроблоками — имеются цепи сетки, которые являются частью макромолекулы. Если учесть, что микроблоки не являются стабильными образованиями и время их жизни уменьшается при повышении температуры, то за время наблюдения эти флуктуационные структуры могут многократно распадаться в одних местах и возникать в других, т. е. «размазываться» по объему полимера. Следовательно, модель упорядоченных областей (структурных микроблоков) является динамической, а для равновесных процессов она переходит в модель хаотически перепутанных цепей. Таким образом, модель сетки полимера, образованной физическими узлами в виде структурных микроблоков, не противоречит статистической теории высокой эластичности. В соответствии с этой моделью быстрая высокоэластическая деформация в эластомерах определяется подвижностью свободных сегментов и изменением конфигураций свободных цепей (между физическими узлами). Медленные физические релаксационные процессы и вязкое течение определяются временами жизни физических узлов сетки эластомера, кинетическая стабильность которых определяется методами релаксационной спектрометрии.[3, С.127]

Все уравнения справедливы для равновесных процессов деформации макромолекулы. Неравновесные процессы в полимерах рассматриваются в других разделах книги.[6, С.161]

Уравнение (1.11) справедливо для неравновесных процессов и для начальной стадии равновесных процессов, на которой скоростью обратной реакции можно пренебречь.[4, С.34]

... отрезано, скачайте архив с полным текстом ! Полный текст статьи здесь



ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ МЕХАНИКА СТУДЕНТАМ!!!
Задачи по теоретической механике из сборника курсовых работ под редакцией А.А. Яблонского, Кепе, Диевского. Быстро, качественно, все виды оплат, СМС-оплата.
А также: Готовые решения задач по теормеху из методичек Тарга С.М. 1988 и 1989 г. и задачника Мещерского. Решение любых задач по термеху на заказ.
Если Вам нужны решения задач по Физике из методички Чертова А.Г. для заочников, а также решебнки: Прокофьева, Чертова, Воробьёва и Волькинштейна. Решение любых задач по физике и гидравлике на сайте fiziks.ru
Что самое приятное на любом из этих сайтов Вы можете заказать решение задач по другим предметам: химия, высшая математика, строймех, сопромат, электротехника, материаловедение, ТКМ и другие.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

1. Тадмор З.N. Теоретические основы переработки полимеров, 1984, 632 с.
2. Бартенев Г.М. Курс физики полимеров, 1976, 288 с.
3. Бартенев Г.М. Физика и механика полимеров, 1983, 392 с.
4. Кабанов В.А. Практикум по высокомолекулярным соединениям, 1985, 224 с.
5. Виноградова С.В. Поликонденсационные процессы и полимеры, 2000, 377 с.
6. Бартенев Г.М. Физика полимеров, 1990, 433 с.
7. Гуль В.Е. Структура и прочность полимеров Издание третье, 1978, 328 с.
8. Барретт К.Е. Дисперсионная полимеризация в органических средах, 1979, 336 с.
9. Каргин В.А. Энциклопедия полимеров том 1, 1972, 612 с.
10. Каргин В.А. Энциклопедия полимеров Том 1, 1974, 609 с.

На главную