На главную

Статья по теме: Напряженности приложенного

Предметная область: полимеры, синтетические волокна, каучук, резина

Скачать полный текст

С помощью реагентов, вызывающих контактный сдвиг, удается растянуть картину ЯМР-поглощения без повышения напряженности приложенного магнитного поля (рис. 20.13). К таким реагентам относятся комплексы редкоземельных элементов (лантаноидов) с органическими лигандами:[4, С.326]

Действительная часть е = С/С0 определяется электрическим током, обусловленным дипольной поляризацией и опережающим по фазе на я/2 вектор напряженности приложенного электрического переменного поля (С—емкость конденсатора с диэлектриком; С0 — емкость того же конденсатора, между обкладками которого вакуум).[3, С.238]

При приложении к конденсатору, содержащему диэлектрик, переменного напряжения вектор силы тока, возникшего в диэлектрике, отстает по фазе от вектора напряженности приложенного поля на некоторый угол б.[5, С.165]

Сообщая электронам энергию, равную разности между двумя разрешенными состояниями (Д№"=2д//), можно перевести часть электронов в возбужденное состояние, при котором магнитные моменты ориентированы противоположно па> правлению напряженности приложенного поля. Необходимой для такого возбуждения энсршсй обладают кванты радиоизлучения с длиной волны 1—3 см, которые п используются в методе ЗПР для обнаружения в веществе неспаренных электродов.[1, С.302]

Диэлектрические потери — часть энергии внешнего электромагнитного поля, к-рая необратимо рассеивается в диэлектрике. Если к конденсатору, содержащему диэлектрик, приложить переменное напряжение, то вектор силы тока, возникшего в диэлектрике, будет опережать по фазе вектор напряженности приложенного поля на угол б, равный 90°. Размер этого угла характеризует диэлектрич. потери (см. также Тангенс угла диэлектрических потерь).[10, С.370]

Диэлектрические потери — часть энергии внешнего электромагнитного поля, к-рая необратимо рассеивается в диэлектрике. Если к конденсатору, содержащему диэлектрик, приложить переменное напряжение, то вектор силы тока,, возникшего в диэлектрике, будет опережать по фазе вектор напряженности приложенного поля на угол 6, равный 90°. Размер этого угла характеризует диэлектрич. потери (см. также Тангенс угла диэлектрических потерь).[9, С.373]

Величина химического сдвига, измеренного в единицах поля или частоты, пропорциональна напряженности магнитного поля Я0 и частоте V0. Определяют химический сдвиг относительно эталонного вещества (внутренний или внешний эталон) и измеряют в миллионных долях (м. д.) от величины напряженности приложенного поля Я0 (или V0): химический сдвиг равен (Яобр — Яэт) /Я0 • 10е, где Яобр — —Яэт — расстояние в единицах поля между сигналами образца и эталона. При таком определении химический сдвиг не зависит от рабочей частоты спектрометра v0. Для ЯМР гН, 13С, 29Si эталонами обычно служат тетраметилсилан (ТМС) Si (CH3)4, гексаметилдисилоксан (ГМДС) О [Si (CHa)3]2, октаметилциклотетра-силоксан (ОМТС). В б-шкале сигналу ТМС приписывается нулевой химический сдвиг. Для ГМДС б 1Н = 0,06м. д., б 13С= 1,94м. д., для ОМ ТС б 13С = 0,078м. д. В водных растворах в качестве эталона применяют 2,2-диметил-2-силапентан-5-сульфонат натрия (ДСС) (СН3)2ЗК:Н2СН2ЗО3Ыа (б *Н = 0).[8, С.251]

Наведенные Диполи возникают только при внесении диэлектрика в электрическое поле. Под влиянием последнего в неполяр-ных молекулах диэлектрика происходит смещение зарядов1 их. распределение становится несимметричным, т- с. появляются индуцированные диполи. Момент m каждого из этих диполей пропорционален напряженности приложенного поля Е\[1, С.271]

В неполярных диэлектриках при наложении электрического поля также возникает электрический момент Рдеф. В этом случае под действием электрического поля в молекулах диэлектрика (или их элементах) происходит смещение электрических зарядов, и возникают наведенные электрические диполи. Момент одного наведенного диполя р пропорционален напряженности приложенного электрического поля:[7, С.179]

При определенной частоте резонанс ядра н атоме наступает при больших полях (на величину йс<ь), чем резонанс ядра, полностью лишенного электронной оболочки. Разность в положении линий поглощения Исследуемого протона и ядра без электронной оболочки называют химическим сдвигом (х. с.). На практике для сравнения используют обычно стандартные вещества, относительно которых н измеряют химический сдвиг, поскольку не существует ядер без электронов. В качестве эталонов в ЯМР спектрах 'Н и "С используют тетраметилснлак (ТМС) или гексаметнлдиенлан (ГМДС). Эталон дает линию высокой интенсивности, расположенную в области более сильных полей, чем сигналы большинства других протонов. Выражают химический сдвиг в безразмерных единицах — миллионных долях (н.д.) от напряженности приложенного магнитного ноля Яс или рабочей частоты УО спектрометра:[2, С.78]

где (о — циклич. частота; Етах— амплитуда напряженности приложенного поля. Диэлектрич. потери сопровождают процесс установления дипольнои поляризации и поляризации, связанной с накоплением поверхностных зарядов на границе двух фаз диэлектрика неоднородного строения. Диэлектрич. потери появляются также при прохождении через образец остаточного тока.[10, С.370]

... отрезано, скачайте архив с полным текстом ! Полный текст статьи здесь



ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ МЕХАНИКА СТУДЕНТАМ!!!
Задачи по теоретической механике из сборника курсовых работ под редакцией А.А. Яблонского, Кепе, Диевского. Быстро, качественно, все виды оплат, СМС-оплата.
А также: Готовые решения задач по теормеху из методичек Тарга С.М. 1988 и 1989 г. и задачника Мещерского. Решение любых задач по термеху на заказ.
Если Вам нужны решения задач по Физике из методички Чертова А.Г. для заочников, а также решебнки: Прокофьева, Чертова, Воробьёва и Волькинштейна. Решение любых задач по физике и гидравлике на сайте fiziks.ru
Что самое приятное на любом из этих сайтов Вы можете заказать решение задач по другим предметам: химия, высшая математика, строймех, сопромат, электротехника, материаловедение, ТКМ и другие.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

1. Тагер А.А. Физикохимия полимеров, 1968, 545 с.
2. Тугов И.И. Химия и физика полимеров, 1989, 433 с.
3. Бартенев Г.М. Физика полимеров, 1990, 433 с.
4. Рабек Я.N. Экспериментальные методы в химии полимеров Ч.1, 1983, 385 с.
5. Рабек Я.N. Экспериментальные методы в химии полимеров Ч.2, 1983, 480 с.
6. Тагер А.А. Физикохимия полимеров Издание второе, 1966, 546 с.
7. Перепечко И.И. Введение в физику полимеров, 1978, 312 с.
8. Семенович Г.М. справочник по физической химии полимеров том 3, 1985, 592 с.
9. Каргин В.А. Энциклопедия полимеров том 1, 1972, 612 с.
10. Каргин В.А. Энциклопедия полимеров Том 1, 1974, 609 с.

На главную