Выражение (12.2-36) для ньютоновской жидкости с постоянной вязкостью (п = 1, ц = т„, а = 0) сводится к ц У/. Итак, средняя температура пленки 6, описываемая уравнением (9.8-55), оказывается равна:[1, С.448]
Из этих данных видно, что продолжительность выхода на режим течения с постоянной вязкостью увеличивается с повышением молекулярного веса. Другими словами, длинные молекулы медленнее переходят в равновесные состояния, чем короткие. Дайнес и Клемм (так же как Бухдаль для полистирола) -нашли, что с повышением температуры выход на режим постоянной вязкости происходит быстрее. Ими же было найдено, что вязкость поливинилхлорида может изменяться в течение 25 мин после начала опыта. Очевидно, учет временных эффектов очень важен. Так, течение полимера через экстру-зионную насадку продолжается не более нескольких секунд или долей секунды. Поэтому ниже некоторой критической температуры невозможно достичь равновесного состояния даже при очень большом значении отношения L/D. Однако, если температура достаточно велика, подобных проблем не возникает.[3, С.41]
В зоне дозирования экспериментальные наблюдения неточны вследствие слишком малой ширины твердого слоя или в результате его разрушения. Эти особые условия плавления зависят от режима работы, конструкции червяка и свойств полимера. Профили пробки, показанные на рис. 12.17—12.19, рассчитаны с помощью модели, отличающейся от обсуждавшейся ранее только исключением некоторых упрощающих допущений. В частности, предположение о том, что расплав является ньютоновской жидкостью с постоянной вязкостью, заменено степенным законом, в который введен метод учета влияния температуры. Учтено также влияние радиального зазора между гребнем червяка и цилиндра и влияние кривизны винтового канала. Рис. 12.19 показывает, что в отдельных случаях простая ньютонов-[1, С.447]
Особенностью реологических свойств наполненных растворов и расплавов является также существование предела текучести, который проявляется, начиная с некоторой критической концентрации наполнителя [357]. Напряжение, соответствующее пределу текучести, возрастает с повышением содержания наполнителя в системе, но не зависит от вязкости исходного полимера [364]. При напряжениях ниже предела текучести течение наполненных систем также возможно, но вязкость при этом очень велика и не зависит от молекулярной массы полимера. При больших напряжениях сдвига структура, образуемая частицами наполнителя, разрушается. Так, например, для расплавов полистирола, содержащего до 54% наполнителя в виде твердых шариков размером 150—260 мкм, был обнаружен предел текучести, который резко возрастает до содержания наполнителя около 12%, а затем до 35%-ной концентрации остается прстояиным и далее вновь возрастает на несколько порядков. При этом введение наполнителя приводит к появлению аномально-вязкого течения в той области скоростей сдвига, в кото-• рой для чистого ПС наблюдается течение с постоянной вязкостью. Все эффекты такого рода связаны с возникновением структурной сетки, образованной частицами наполнителя.[2, С.194]
Продолжительность выхода на режим течения с постоянной вязкостью, .сек......... 120 150 350 400 700 1000[3, С.41]
Полные реологические кривые. Области напряжений сдвига / и /// соответствуют течению с постоянной вязкостью; // — область[7, С.134]
Полные реологические кривые. Области напряжений сдвига / и /// соответствуют течению с постоянной вязкостью; // — область[8, С.134]
Эта формула показывает общую структуру зависимости W от параметров, определяющих свойства материала. Для сред с более сложными вязкоупругими свойствами, чем рассмотренная жидкость с постоянной вязкостью и постоянным модулем упругости, зависимость W (тт) будет иметь, конечно, иной вид, хотя можно полагать, что в любом случае W ~ т^.[6, С.398]
Для определения временной зависимости градиента давлений воспользуемся методом последовательных приближений и рассмотрим вначале процесс заполнения канала переменного сечения жидкостью с постоянной вязкостью. Тогда, если пренебречь участком входа, величина продольного градиента давления в каждый момент времени в пределах уже заполненного участка полости формы будет постоянна и равна:[4, С.428]
Для определения временной зависимости градиента давлений воспользуемся методом последовательных приближений и рассмотрим вначале процесс заполнения канала переменного сечения жидкостью с постоянной вязкостью. Тогда, если пренебречь участком входа, продольный градиент давлений в каждый момент времени в пределах уже заполненного участка полости формы будет постоянен и равен:[5, С.446]
Переход к нелинейным режимам установившегося течения наступает существенно по-разному для сдвига и растяжения: в первом случае эффективная вязкость уменьшается, во втором — возрастает. При этом линейная область, отвечающая течению с постоянной вязкостью в поле продольного градиента скорости, продолжаемся до значительно более высоких значений скорости деформации, чем при сдвиге *. В нелинейной области, когда вязкость TI уменьшается, а Я воарастает, при увеличении скорости деформации отношение (Я/т]) существенно возрастает.[6, С.423]
ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ МЕХАНИКА СТУДЕНТАМ!!! Задачи по теоретической механике из сборника курсовых работ под редакцией А.А. Яблонского, Кепе, Диевского. Быстро, качественно, все виды оплат, СМС-оплата.
А также: Готовые решения задач по теормеху из методичек Тарга С.М. 1988 и 1989 г. и задачника Мещерского. Решение любых задач по термеху на заказ.
Если Вам нужны решения задач по Физике из методички Чертова А.Г. для заочников, а также решебнки: Прокофьева, Чертова, Воробьёва и Волькинштейна. Решение любых задач по физике и гидравлике на сайте fiziks.ru
Что самое приятное на любом из этих сайтов Вы можете заказать решение задач по другим предметам: химия, высшая математика, строймех, сопромат, электротехника, материаловедение, ТКМ и другие.