Магнитное квантовое число т может принимать значения J, J-1, ... -(J-1), -J. Каждое ядро с отличным от нуля спином имеет также магнитный дипольный момент р ~ ур-, где у- гиромагнитное отношение.[4, С.252]
Магнитный момент ядра может занимать дискретный ряд ориентации по отношению к постоянному внешнему магнитному полю напряженностью Н, в связи с чем энергия магнитного взаимодействия ядра с полем имеет несколько значений (т. наз. уровни Зеемана). Под влиянием высокочастотного поля напряженностью Яь направленного перпендикулярно постоянному и характеризующегося энергией квантов, равной разности энергии между уровнями, происходят переходы с одного уровня на другой (изменения ориентации магнитного момента) и наблюдается резонансное поглощение высокочастотной энергии. Частота резонанса v связана с Н соотношением v=r(v/2n)#, где у — гиромагнитное отношение ядра. Для большинства ядер значения у лежат в интервале 2-Ю3—2,7-10* э~1 сек-1; в поле напряженностью 10е а/м (10* э) v=3—42 Мгц, и погло-, щение происходит в метровом диапазоне радиоволн.[11, С.519]
Магнитный момент ядра может занимать дискретный ряд ориентации по отношению к постоянному внешнему магнитному полю напряженностью //, в связи с чем энергия магнитного взаимодействия ядра с полем имеет несколько значении (т. наз. уровни Зеомана). Под влиянием высокочастотного поля напряженностью Н\, направленного перпендикулярно постоянному и характеризующегося энергией квантов, равной разности энергии между уровнями, происходят переходы с одного уровня на другой (изменения ориентации магнитного момента) и наблюдается резонансное поглощение высокочастотной энергии. Частота резонанса v связана с Н соотношением у=(у/2л)Н, где у — гиромагнитное отношение ядра. Для большинства ядер значения у лежат в интервале 2-Ю3—2,7-104 э~1 сек-1; в поле напряженностью 106 а!м (104 э) v=3—42 Мгц, и погло-> щение происходит в метровом диапазоне радиоволн.[10, С.520]
где Y — гиромагнитное отношение; v — частота излучаемого или поглощаемого кванта электромагнитного поля, которое отдает или поглощает энергию. Поглощая энергию, магнитные моменты ядра переходят на верхние энергетические уровни, отдавая энергию — опускаются на нижние. -[1, С.268]
HI — напряженность радиочастотного поля, у — гиромагнитное отношение. При малых напряженностях радиочастотного поля мы приближаемся к пропорциональности HI и с учетом того, что «о = Nhv/kT, к пропорциональности 1/Т. Член 1/[1 + l/2Y2#jg(v)] называют фактором насыщения 2. Он указывает на отношение наблюдаемого сигнала к экстраполированному сигналу при малой мощности или равным образом на отношение разности заселенности к разности заселенности при равновесии ns/n0. Если представление Блоха о поперечной релаксации со временем Т2 справедливо, то форма линии определяется кривой Лоренца и в максимуме [g (v)]MaKC = 2Т2. Это соотношение может быть принято как определение для других случаев. С помощью этой несколько произвольной подстановки мы получаем уравнение (2). Такая же ситуация при соответствующем выборе констант имеет место и в ЭПР.[8, С.412]
гаусс (Гс)]; у— гиромагнитное отношение (различное для разных ядер):[6, С.310]
с ним магнитный момент ц = \М, где /— безразмерный спиновый вектор; у — гиромагнитное отношение; Н — постоянная Планка, деленная на 2л. Вклад каждого ядра в результирующую намагниченность зависит от ориентации магнитного момента (магнитного диполя) относительно приложенного по-[5, С.250]
где h — постоянная Планка; v — частота; Н — приложенное магнитное поле; Y — гиромагнитное отношение; g — ядерный g-фактор, (З — ядерный магнетон; ji — магнитный момент; / — спин. Это же уравнение применимо и для ЭПР; полный гамильтониан, описывающий энергию системы, такой же, и модель системы аналогична. Имеется одно большое количественное различие: ядро является тяжелой частицей с малым отношением заряда к массе и поэтому его магнитный момент примерно в 1000 раз меньше, чем у электрона. В этом случае Р обозначает ядерный магнетон, который имеет величину 5,049- 10~24 эрг /гс, тогда как магнетон Бора равен 9,273-10~21 эрг /гс.[8, С.408]
где (М/2я) — момент количества движения, / — спин ядра, h — постоянная Планка, у — гиромагнитное отношение данного ядра.[9, С.250]
называется гиромагнитным отношением: оно характеризует магнитные свойства данного ядра. Например, спин протона равен 1/2, а его гиромагнитное отношение у = 2,6753-108 с~' Тл~'.[2, С.211]
где 6Я — ширина линии (максимальный наклон) при температуре опыта; В и С — ширина линий при высокой и низкой температуре соответственно; а — константа; Y — гиромагнитное отношение [127]. Найденные таким образом энергии активации очень малы. Они могут быть истинными энергиями активации процесса [127] или кажущимися величинами, обусловленными существованием многих перекрывающихся корреляционных частот [165]. Перекрывание vc может относиться к различным видам движения одной группы протонов, например кручению и продольным колебаниям.[8, С.423]
ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ МЕХАНИКА СТУДЕНТАМ!!! Задачи по теоретической механике из сборника курсовых работ под редакцией А.А. Яблонского, Кепе, Диевского. Быстро, качественно, все виды оплат, СМС-оплата.
А также: Готовые решения задач по теормеху из методичек Тарга С.М. 1988 и 1989 г. и задачника Мещерского. Решение любых задач по термеху на заказ.
Если Вам нужны решения задач по Физике из методички Чертова А.Г. для заочников, а также решебнки: Прокофьева, Чертова, Воробьёва и Волькинштейна. Решение любых задач по физике и гидравлике на сайте fiziks.ru
Что самое приятное на любом из этих сайтов Вы можете заказать решение задач по другим предметам: химия, высшая математика, строймех, сопромат, электротехника, материаловедение, ТКМ и другие.