На рис. 9.4 показано распределение температуры в твердой фазе как функция координаты xs (начало координат неподвижно) и распределение температуры в расплаве как функция координаты xi (начало координат совпадает с существующей внешней поверхностью расплава и, следовательно, медленно движется, если ps =f= р/).[1, С.263]
В этом уравнении не учитывается влияние конвекции на распределение температуры в пленке расплава. Однако этим влиянием едва ли можно пренебречь, а так как уравнение с учетом конвекции решить трудно, то приходится обратиться к аппроксимационным методам. Рассмотрим воображаемую модель, в которой полимер, только что расплавившийся на поверхности раздела с расплавом, перемещается («демонами Максвелла») в положение х = 0, нагревается до локальной температуры расплава и переходит в пленку расплава. При таком методе учета конвективного теплопереноса толщина пленки расплава при стационарных профилях скоростей и температур остается постоянной. Тепло, необходимое для нагрева «удаляемого» расплава от температуры плавления до локальной температуры пленки, можно суммировать с теплотой плавления. Это тепло определяется выражением Ст0 (Ть — 7у„), где 0 — вычисляется из уравнения (9.8-31):[1, С.443]
Уравнение (9.3-6) легко решается при введении вспомогательной переменной: у = dT/df\. Результирующее распределение температуры будет иметь вид:[1, С.260]
Это тепло, выделяющееся на поверхности раздела, частично отводится через охлаждаемый цилиндр, а частично уходит в твердую пробку. В результате распределение температуры в пробке имеет максимум на поверхности раздела (цилиндр — пробка). Если пре небречь выделением тепла на других поверхностях, то задача сводится к анализу процесса теплопередачи в одном направлении и решается методами, рассмотренными в разд. 9.3. Так как мощность источника тепла меняется вдоль оси, то необходимо использовать численные методы решения. Это было сделано Тадмором и Бройером [18 ]. Полученные результаты свидетельствуют о том, что температура пробки у поверхности цилиндра возрастает экспоненциально. Ясно, что как только будет достигнута температура плавления полимера, вынужденное движение по механизму сухого трения перейдет в вынужденное течение по механизму вязкого трения [14]. Полученное решение задачи о неизотермическом движении пробки полимера объясняет необходимость эффективного охлаждения цилиндра в зоне питания для достижения высокого давления.[1, С.437]
Получена особая безразмерная комбинация главных переменных: расстояния, времени и коэффициента температуропроводности в уравнении (9.3-8). В результате распределение температуры оказывается функцией единственной безразмерной переменной Т).[1, С.261]
В данном примере рассматривается классическое решение Стефана—Неймана. Пусть твердое тело имеет начальную постоянную температуру Т0. В момент времени t ••- 0 температура поверхности повышается до 7\, которая выше температуры плавления Тт. Физические свойства фаз различны, но они не зависят от температуры, а изменение фазового состояния включает в себя скрытую теплоту плавления А,. Спустя некоторое время t толщина расплавленного слоя будет составлять X/ (t) и в каждой фазе будет свое распределение температуры, но температура поверхности раздела фаз будет равна Тт (рис. 9.4). Тепло передается от внешней поверхности через расплав к поверхности раздела, где некоторое количество тепла затрачивается на плавление дополнительной порции твердого вещества, а остаток тепла передается дальше в твердую фазу.[1, С.263]
Распределение температуры в экструдате на выходе Т (г, L) влияет на величину высокоэластического восстановления и поведение экструдата при вытяжке.[1, С.470]
Рис. 14.8. Распределение температуры расплава при заполнении формы в зависимости от радиального положения фронта потока при различных значениях Z* —. — 2г/Я для ПВХ при давлении впрыска 105 МПа, Н — 0,635 см, t — 1,45 с, R .-= 9 см, 7\ = 202 °С, Г0 = 30 °С. Числа у кривых — значения Z*.[1, С.530]
Рис. 14.19. Распределение температуры в полиуретановой пластине в процессе реакции отверждения; моделирование изотермической стенки. Пунктирной линией обозначено адиабатическое повышение температуры; значком х обозначены точки гелеобразоваиия: &* = = 1, п = 1, &Tad = 0,423, В = 18,7, = 0,707.[1, С.554]
Второй ч пен правой части уравнения может быть получен из решения, описывающего температурный профиль в слое твердого полимера. Рассмотрим элементарный участок, выделенный на оси х, в пленке расплава и слое твердой фазы (см. рис. 9.13). Предположим, что твердая фаза занимает область у > б (где б — толщина пленки в данном месте) и движется с постоянной скоростью vxy к поверхности раздела фаз. Задача, таким образом, сводится к решению стационарной одномерной задачи теплопроводности конвекцией. В твердой фазе устанавливается экспоненциальное распределение температуры подобно тому, как это имело место в задаче, описанной в разд. 9.5. Уравнение энергии в данном случае сводится к виду:[1, С.284]
На рис. 14.8 показано распределение температуры при заполнении одной и той же формы полимером, имеющим на входе в форму[1, С.529]
ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ МЕХАНИКА СТУДЕНТАМ!!! Задачи по теоретической механике из сборника курсовых работ под редакцией А.А. Яблонского, Кепе, Диевского. Быстро, качественно, все виды оплат, СМС-оплата.
А также: Готовые решения задач по теормеху из методичек Тарга С.М. 1988 и 1989 г. и задачника Мещерского. Решение любых задач по термеху на заказ.
Если Вам нужны решения задач по Физике из методички Чертова А.Г. для заочников, а также решебнки: Прокофьева, Чертова, Воробьёва и Волькинштейна. Решение любых задач по физике и гидравлике на сайте fiziks.ru
Что самое приятное на любом из этих сайтов Вы можете заказать решение задач по другим предметам: химия, высшая математика, строймех, сопромат, электротехника, материаловедение, ТКМ и другие.