Статья по теме: Сопротивление перемещению

Предметная область: полимеры, синтетические волокна, каучук, резина

Скачать полный текст

Вязкое сопротивление перемещению демпфера отождествляется со взаимодействием макромолекулы с окружающей средой, препятствующей ее перемещению относительно растворителя или других полимерных молекул в системе. Это схематично показано на рис. 3.2, а. Если полагать, что модуль G0, ответственный за мгновенно-упругую деформацию, велик по сравнению с модулем G, связанным с высокоэластическими деформациями (что отвечает реальному существу дела), то получается более простая модель, показанная на.рис. 3.2, б. Элементы моделей а и б на рис. 3.2 описывают запаздывающую деформацию, связанную с несовершенной упругостью полимерной цепочки. Можно принять, что обусловленная этим диссипация энергии характеризует внутреннюю вязкость полимерной молекулы. Если пренебречь сопротивлением деформированию, обусловленным[5, С.237]

Рассмотрение модели позволяет отметить различие между т]з — вязкостью полимера и т]2 — его микровязкостью. Первая — вязкое сопротивление перемещению макромолекул, вторая — вязкое сопротивление перемещению сегментов, причем Ti2=[1, С.124]

Если вследствие низкой скорости потока в рабочем трубопроводе несколько «пробок» совмещается и уплотняется, образуя длинную «партию» материала, то сопротивление перемещению «партий» может повыситься настолько, что имеющегося рабочего давления не хватит на его преодоление. Тогда через сопутствующий трубопровод в начале «партии» материала может быть дополнительно подан сжатый воздух, разделяющий «партию» на отдельные пробки нормальной длины. Это происходит автоматически в процессе транспортировки. Разделение «партий» на отдельные «пробки» производится в течение нескольких секунд, так что процесс транспортировки практически не прекращается. Разветвления рабочего трубопровода могут создаваться посредством распределительных стрелок, труб, оборудованных запорными устройствами — кранами, клапанами различных конструкций. При этом разветвляется и сопутствующий трубопровод, на ответвлениях которого устанавли-[2, С.79]

В рассматриваемой схеме измерений активное сопротивление перемещению пластины В складывается из вязких потерь при деформации образца и механических потерь в измерительном устройстве, так что[3, С.123]

Анализируя с позиций термодинамики равновесные процессы деформации эластомеров, следует иметь в виду, что понятие «равновесный» относительное, если его характеризовать с точки зрения времени, необходимого для достижения равновесия. Так, в системе с подвижными молекулами (или сегментами) равновесие устанавливается достаточно быстро, а в системе с малоподвижными элементами структуры может вообще не быть достигнуто. Это становится особенно ясным при учете представлений о вязкоупругости: чем выше вязкое сопротивление перемещению сегментов, тем медленнее развивается эластическая деформация.[1, С.117]

Аналогия между основными соотношениями, получаемыми в моделях сетки и «ожерелья», позволяет связать скорость образования и длительность существования узлов сетки с измеряемыми временами релаксации системы. Значение этого результата состоит еще • и в том, что он дает основание при построении механических (или молекулярно-кинетических) моделей и теорий не только разбавленных, но и концентрированных растворов полимеров ограничиваться рассмотрением поведения единичной цепи, разбиваемой на динамические сегменты. Трение при движении каждого из этих сегментов в однородной среде, окружающей цепочку, моделирует не только сопротивление перемещению макромолекулы в низкомолекулярном растворителе, но и взаимодействие данной цепочки с остальными, с которыми она образует сетку флуктуационных контактов (физических взаимодействий любого типа). Конкретные особенности строения системы должны учитываться правильным выбором закона трения. В простейшем случае это может быть линейный закон Ньютона — Стокса, а для концентрированных растворов может вводиться некоторый постоянный или переменный эффективный коэффициент трения. Конкретная форма закона трения может быть либо -априорной, либо найденной из каких-либо физических соображений. Но в любом случае существует возможность рассматривать поведение отдельной макромолекулярнои цепи для моделирования проявления вязкоупругих (релаксационных) свойств любых полимерных систем, включая концентрированные растворы и расплавы полимеров.[5, С.298]

щается внимание на то, что сопротивление перемещению динамических сегментов зависит от их положения вдоль цепи. Это интерпретируется как изменение эффективного коэффициента трения в узлах взаимодействия данной цепи с окружающими ее макромолекулами. Тогда проблема расчета релаксационного спектра сводится к решению задачи о движении отдельной упругой цепочки, в которую входят шарики, помещенные в вязкой среде (как в модели КСР), но закон изменения коэффициента трения по длине цепочки должен задаваться независимо и в рамках данной модели произвольно. Так, в качестве возможного приближения изменение эффективного коэффициента трения ? по длине цепочки аппроксимируется законом вида[5, С.293]

в которой набор упругих пружин с упругостью k и шаров, вязкое сопротивление перемещению которых равно г, помещен в вязкую жидкость. Модель Каргина — Слонимского характеризует поведение отдельной макромолекулы. На основании такой модели можно описать поведение как отдельной макромолекулы, так и совокупности макромолекул, т. е. полимера в целом.[1, С.141]

где .т) — коэффициент трения, характеризующий вязкое сопротивление перемещению шарика в среде растворителя.[4, С.149]

скорость перемещения вниз, что приводит к выталкиванию полимерной системы штоком, закрепленным в нижней части крестовины. Сопротивление перемещению штока автоматически регистрируется по нагрузке на[6, С.239]

скорость перемещения вниз, что приводит к выталкиванию полимерной системы штоком, закрепленным в нижней части крестовины. Сопротивление перемещению штока автоматически регистрируется по нагрузке на[7, С.236]

Полный текст статьи здесь