Видно, что при положительном направлении тока (при отрицательном потенциале электрода при x = h) в диэлектрике накапливается отрицательный заряд, плотность которого экспоненциально возрастает по мере приближения к электроду, из которого и поступает в диэлектрик отрицательный заряд. Таким образом, уже простейшие оценки и расчеты показывают, что предположение о зависимости у(х) объясняет накопление гомо-заряда в приповерхностных слоях полимерной пленки под действием электрического поля.[4, С.215]
Если через nit n2 и щ обозначить число шагов по осям х, у и z в положительном направлении, а через п4, Пъ и п6 — число шагов соответственно в отрицательном направлении осей, то расстояние между концами участка цепи выражается как[8, С.47]
Из уравнения (10.5-4) следует, что для положительного градиента давления (давление повышается в положительном направлении оси х) УА. (0) < U, а для отрицательного градиента давления ил (0) > > U. Расход на единицу ширины ц получим, интегрируя уравнение (10.5-4):[2, С.334]
Рассмотрим элементарную насосную стадию, осуществляемую в заполненном материалом пространстве, образованном двумя параллельными пластинами (рис. 12.21), движущимися в положительном направлении оси х. Как и в предыдущем случае с одной движущейся пластиной, предположим, что по ходу течения установлено препятствие типа формующей головки, в которой происходит формование полимера. Пусть находящийся между пластинами материал обладает свойствами вязкой ньютоновской жидкости. В этом случае обе поверхности будут увлекать расплав к головке. Без особых затруднений, используя обычные упрощающие предположения, можно определить профиль скоростей между пластинами, который описывается уравнением[2, С.453]
Рассмотрим расположение линий тока в циркуляционном течении. Предположим, что некоторой линии тока (рис. V.26), расположенной в верхней части на расстоянии т)2/г от сердечника червяка (движение в положительном направлении), соответствует ли- их[5, С.273]
Любой элемент потока участвует в винтовом движении и поэтому последовательно оказывается то в верхней, то в нижней области. Находясь в нижней области, он перемещается в отрицательном направлении оси к; находясь в верх-ней области — в положительном направлении оси х (см.[5, С.273]
Таким образом, максимум избыточной температуры пропорционален мощности источника и снижается с увеличением скорости У0 и коэффициента теплопроводности и с уменьшением коэффициента теплопередачи. Из уравнений (Q.5-10) и (9.5-9) можно сделать вывод о том, что из-за конвекции температура твердого материала снижается быстрее в направлении к источнику (в положительном направлении оси х и V'0 [2, С.278]
Для вычисления равновесной длины закрепленного участка цепи, как и для сегментальной модели, необходимо определить коэффициент ср(г, я), который, согласно уравнению (7), равен отношению числа конформаций закрепленной цепи к числу конформаций свободной цепи. Следует учитывать, что в число конформаций, определенное по формуле (26), входят и неосуществимые конформаций, в которых за сегментом, расположенным в положительном направлении (+х), следует сегмент в обратном направлении (—х). Поэтому при определении числа конформаций свободной цепи следует допустить возможность нахождения двух соседних сегментов в одном и том же месте решетки. С учетом этого вместо уравнения (25) следует, пользоваться соотношением[8, С.23]
Деформацию сдвига, которой подвергается каждый элементарный объем проходящего через червяк материала, можно определить, рассчитав отдельно деформацию сдвига в поступательном и циркуляционном течениях. Для этого рассмотрим расположение линий тока в циркуляционном течении. Предположим, что некоторой линии тока (рис. VIII. 28), расположенной в верхней части на расстоянии r\zh от сердечника червяка (движение в положительном направлении), соответствует линия тока, расположенная в нижней части на расстоянии r]i/z. Любой элемент потока участвует в винтовом движении, и поэтому последовательно оказывается то в верхней, то в нижней области. Находясь в нижней области, он перемещается в отрицательном направлении оси х, находясь в верхней области, — в положительном направлении оси х (см. рис. VIII. 28). Обратим внимание, что величина f\\h, равная 2r}0iA— это координата граничной поверхности, разделяющей области[6, С.304]
Выражения (11.10-1) и (11.10-3) позволяют проследить путь частицы жидкости внутри экструзионного канала (см. разд. 10.3). Проследим за частицей жидкости, находящейся в сечении с координатой | в верхней части канала (? > 2/3; см. рис. 11.22). Из (11.10.1) следует, что эта частица будет двигаться с постоянной скоростью в отрицательном направлении оси х. Достигнув толкающей стенки винтового канала червяка, она перевернется и начнет двигаться в положительном направлении оси х на некотором расстоянии от стенки цилиндра |с. Совершив круговое движение в плоскости, перпендикулярной оси канала, и достигнув задней стенки винтового канала червяка, частица вернется на свою первоначальную траекторию с координатой |. Между траекториями с координатами | и |с установится соотношение, описывающее циркуляционное движение частицы:[2, С.407]
Принудительный сдвиг, вызывающий движение сыпучего материала, наблюдается в том случае, когда по крайней мере одна из стенок, между которыми заключен материал, скользит по нему в направлении, параллельном движению потока. Трение между подвижной стенкой и твердым материалом приводит к появлению действую -щей на материал толкающей силы. Выше (на рис. 8.16) показан прямоугольный канал с пластиной, образующей верхнюю стенку канала, которая движется с постоянной скоростью вдоль оси х. Порошкообразный материал сжимается между двумя плунжерами в столб длиной L. В этом случае возможны четыре состояния равновесия: 1) материал неподвижен, и трение на неподвижных стенках полностью развито при условии F0 > FL; 2) состояние такое же, как в первом случае, но FL > Fu; 3) материал движется с постоянной скоростью (меньшей, чем скорость верхней пластины) в положительном направлении вдоль оси х; 4) состояние такое же, как в третьем случае, но материал движется в отрицательном направлении оси х.[2, С.242]
ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ МЕХАНИКА СТУДЕНТАМ!!! Задачи по теоретической механике из сборника курсовых работ под редакцией А.А. Яблонского, Кепе, Диевского. Быстро, качественно, все виды оплат, СМС-оплата.
А также: Готовые решения задач по теормеху из методичек Тарга С.М. 1988 и 1989 г. и задачника Мещерского. Решение любых задач по термеху на заказ.
Если Вам нужны решения задач по Физике из методички Чертова А.Г. для заочников, а также решебнки: Прокофьева, Чертова, Воробьёва и Волькинштейна. Решение любых задач по физике и гидравлике на сайте fiziks.ru
Что самое приятное на любом из этих сайтов Вы можете заказать решение задач по другим предметам: химия, высшая математика, строймех, сопромат, электротехника, материаловедение, ТКМ и другие.