Статья по теме: Теоретических результатов

Предметная область: полимеры, синтетические волокна, каучук, резина

Скачать полный текст

Сопоставление экспериментальных и теоретических результатов показывает, что коэффициент поступательного трения позволяет надежно определять величину статистического сегмента Куна. Кроме этого, возможно определение и величины d. Полученные данные показывают, что наличие специфических взаимодействий между растворителем и диффундирующей цепью может привести[6, С.51]

Иллюстрацией, подтверждающей справедливость приведенных выше теоретических результатов, служит рис. 6.3, на котором показаны зависимости ст (t) при различных скоростях деформации и температурах и удовлетворительно согласующиеся с ними результаты расчета функции (ст/еЯ) по релаксационному спектру материала, измеренному независимо методом малоамплитудных сдвиговых деформаций. Влияние температуры на зависимость о (t) учитывается нормирующим фактором А., температурная зависимость которого известна. Подобие релаксационных спектров при различных температурах обусловливает получение единой зависимости (ст/еЯ) от времени tf, поскольку изменение температуры приводит только к смешению спектральной функции вдоль временной шкалы без изменения формы спектра. Для всех экспериментальных данных (см. рис. 6.3) выполняет,ся предельное условие lim (а/еЯ) = 1, что отвечает до-[3, С.407]

Настоящая работа представляет собой краткий обзор экспериментальных и теоретических результатов [1—4], полученных при исследовании соотношений между вяз ко упругими свойствами полимерных материалов при малых и больших деформациях. Измеряемыми параметрами з этих исследованиях, которые проводили на примере расплавов ряда образцов полиэтилена, явились следующие функции: частотные зависимости динамической вязкости г['(ю) и модуля упругости G'(o>), зависимость[2, С.150]

Если усадка из-за разности значений коэффициентов Пуассона не вносит вклад в повышенное гидростатическое давление, то остается неясным, в чем состоит причина расхождения экспериментальных и теоретических результатов. По-видимому, повышенное гидростатическое давление обусловлено тем, что в действительности упругие сферы имеют вид трещин. Такие трещины (со скачкообразным изменением поперечного сечения) обусловливают появление гидростатического давления частично из-за эффекта концентрации напряжений, частично же вследствие сжатия матрицы из-за различия значений коэффициентов Пуассона [29]. Уместно задаться вопросом, могут ли частицы каучука привести к достаточному объемному расширению, чтобы возросла податливость материала матрицы с температурой стеклования, скажем, 90 °С и было устранено хрупкое разрушение в области температур от 23 до —40 °С.[1, С.146]

Теоретические кривые, приведенные на рис. 12, хорошо описывают экспериментальные данные при деформациях, больших 100%; однако при —45 и —50° в области очень малых деформаций наблюдается значительное расхождение экспериментальных и теоретических результатов. Это расхождение отвечает той области деформационной кривой, в которой появляется максимум напряжений (см. рис. 1), не предсказываемый статистической теорией высокоэластичности.[7, С.203]

Особый интерес представляет предсказываемая теорией инверсия знака ?' вблизи a>0m = 1. Это показано на рис. 4.4, б для двух крайних случаев: h = 0 и h -> °o. На рис. 4.4, а инверсия знака ?' показана быть не может, так как для представления теоретических результатов там выбран логарифмический масштаб, и поэтому пока--7[3, С.344]

Динамические нормальные напряжения, рассматриваемые в обобщенных молекулярно-кинетических моделях полимерных систем, так же как и динамические функции, обсуждавшиеся для этих моделей в гл. 3, относятся к области малых амплитуд, когда коэффициенты нормальных напряжений, равно как и модули, не зависят от амплитуды деформации. Поэтому проверка теоретических результатов должна проводиться при измерениях динамических нормальных напряжений, возникающих при малых амплитудах деформации. Это оказывается весьма сложной экспериментальной задачей, поскольку сами нормальные напряжения при малых деформациях представляют собой эффект второго порядка по отношению к касательным напряжениям. Поэтому измерения динамических нормальных напряжений связаны с существенно большими экспериментальными ошибками и большей неопределенностью результатов, чем модуля упругости. Тем не менее эксперименты показывают, что возникающие при сдв^-говых малоамплитудных колебаниях динамические нормальные напряжения качественно неплохо описываются формулами, полученными для моделей статистических клубков.[3, С.344]

Несколько иной подход необходим при анализе данных для олигомеров. Действительно, степень полимеризации таких веществ невелика и в цепи может находиться группа (группы) атомов, строение которых отличается от строения повторяющейся единицы цепи. Тогда такую цепь нельзя уже моделировать однородной цепочкой. В этом случае параметры цепи определяются графическим сопоставлением экспериментальных и теоретических результатов [17]. Рассмотрим несколько примеров.[6, С.50]

Рис. 88. Сравнение теоретических,' результатов для предельных случаев теории деполимеризации [87].[5, С.165]

* Полное и подробное изложение теоретических результатов, относящихся к движению суспензии вязкоупругих частиц, имеющих форму «гантели» (dumbbell) в различных условиях деформирования, содержится в обзоре: Bird R. В., Warner H. R. Jr., Evans D. S., Adv. Polymer Sci,-, 1971, v. 8, № 1, p. 1—90.[3, С.415]

сегментов в цепи, чему отвечает смещение динамических функций, не связанное с влиянием температуры на G'p и времена релаксации. По-видимому, это обстоятельство может быть существенным не только при анализе теоретических результатов, но и при конкретной обработке экспериментальных данных, полученных в широком интервале температур, с помощью обычного метода температурно-временной (частотной) суперпозиции, где указанный эффект обычно ле рассматривается.[3, С.296]

термодинамики, можно рассчитать соответствующее изменение свободной энергии. Так как член ограничения объема обусловлен сокращением числа возможных конформаций молекулы как целого, сила отталкивания возникает даже тогда, когда в качестве эквивалента «реальной» молекулы рассматривается не имеющая объема статистическая цепь. Действительно, большая часть теоретических результатов получена при использовании моделей статистической цепи, в которых сегменты цепи не имеют объема, т. е. любое число сегментов может [занимать одно и то же положение в пространстве в один и тот же момент времени.[4, С.35]

Полный текст статьи здесь