Для течения, возникающего при наложении перепада давления на вынужденное течение, ФРД не удается выразить непосредственно через Y> HO можно выразить ее через безразмерную величину ? = = у!Н, которая однозначно связана с у. Было проанализировано полностью развившееся изотермическое установившееся ламинарное течение несжимаемой ньютоновской жидкости. Методология расчета ФРД аналогична описанной в разд. 7.10 для чисто вынужденного течения. Полученные результаты демонстрируют сильное влияние градиента давления на ФРД и среднее значение деформации (Y). Как следует из рис. 11.7 (где qplqd — безразмерная константа, характеризующая градиент давления), положительный градиент давления (давление растет в направлении течения, а скорость сдвига у неподвижной пластины равна нулю, qylqd < 0) не только увеличивает среднее значение деформации, но и сужает ее распределение. При = 0 имеет место чисто вынужденное течение (кривая 2); при > 0 давление уменьшается в направлении течения, а скорость сдвига равна 0 у движущейся пластины (кривая 5). При этом ФРД такая же, как для течения между неподвижными пластинами под действием давления. Заметим, что аналогом этого случая является вынужденное течение, при котором движущиеся пластины располагаются в сечении 1=1, которому соответствует ось симметрии течения под давлением через щель шириной Я' = 2Н.[1, С.379]
Для несжимаемой ньютоновской жидкости при постоянном тепловом потоке уравнение (5.1-37) трансформируется следующим образом:[1, С.111]
Допустим, что зазор достаточно мал, уклон невелик и жидкость прилипает к стенкам канала. Далее, считая течение изотермическим а расплав — несжимаемой ньютоновской жидкостью, применим уравнение Реинольдса (5.4-11), которое для одномерного течения преобразуется к виду:[1, С.330]
Вынужденное течение, гегшрирующее давление, и ламинарное смешение в мелких винтовых каналах рассматривались в разд. 10.3 и 11.9. Уравнение (10.3-32), выведенное для изотермического течения несжимаемой ньютоновской жидкости, может быть записано в виде:[1, С.420]
Предположим вслед за Биленом и Колвеллом [28], что разрушение агломератов происходит тогда, когда внутренние напряжения, обусловленные силами вязкого трения частиц, достигают некоторой предельной величины. Рассмотрим силы, действующие на простой агломерат, имеющий форму жесткой гантели (рис. 11.14), составленной из двух шаров радиусами г\ и г2, расстояние между центрами шаров L. Агломерат помещен в поток несжимаемой ньютоновской жидкости с однородным полем скоростей. В результате существования вязкого трения возникает сила, стремящаяся раздвинуть шары, величина которой зависит от уровня сил вязкого трения и от ориентации гантели. Когда эта сила достигает критического значения, равного силе взаимодействия между шарами (когезионные силы), шары полностью разделяются. Берд [29] предложил математическое описание этого процесса и дал молекулярную интерпретацию макроскопического течения применительно к растворам полимеров. Дальнейшее развитие предложенного Бердом решения можно найти в работе [30], в которой при[1, С.391]
Рис. 13.7. Градиенты скорости при течении в капилляре несжимаемой ньютоновской и степенной жидкостей: ц = т = = 0,1 МПа'С; ДР = 34,5 МПа; R == 0,1 см; I = 5 см.[1, С.467]
В частичном, наиболее простом и распространенном анализе пренебрегают эластичностью материала и рассматривают установившееся- течение несжимаемой ньютоновской жидкости. При этом , чаще используется прямоугольная система координат (рис. 6.8).[2, С.224]
Впервые задача о суммарном вынужденном течении и течении под давлением в кольцевом зазоре была рассмотрена Мак-Келви [71], исследовавшим изотермическое течение несжимаемой ньютоновской жидкости в головке, толщина кольцевого зазора которой Н намного меньше, чем диаметр проволоки, равный 2^;. Суммируя вынужденный поток и поток под давлением между парал-[1, С.496]
Зона дегазации. Расчет зоны дегазации сводится к определению площади свободной поверхности расплава, обеспечивающей удаление заданного количества летучих при выбранных условиях (температура и давление). Для определения площади свободной поверхности необходимо определить форму поверхности расплава, заполняющего канал не полностью. В настоящее время известно только приближенное решение этой задачи, полученное для изотермического движения несжимаемой ньютоновской жидкости [91]. Движущийся в пределах зоны дегазации расплав заполняет винтовой канал лишь частично, скапливаясь у толкающей стенки (рис. VIII. 36). Производительность такого червяка рассчитывается по формуле, выведенной для одномерного вынужденного течения, с введением поправки на коэффициент формы Ff, учитывающий краевые эффекты и степень заполнения канала:[3, С.314]
Если в (6.3-6) считать вязкость постоянной, получим уравнение несжимаемой ньютоновской жидкости (6.2-1):[1, С.142]
*Как показано на рис. 13.1, сечение коллектора может иметь каплевидную форму. Таким образом, математическая модель течения под давлением в канале эллиптического сечения в большей степени подходит для описания течения в коллекторе. Для несжимаемой ньютоновской жидкости эта задача была решена аналитически Дж. Г. Кнудсеном и Д. Л, Кацем (см. табл. 13.4 и рис, 13,29).[1, С.483]
ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ МЕХАНИКА СТУДЕНТАМ!!! Задачи по теоретической механике из сборника курсовых работ под редакцией А.А. Яблонского, Кепе, Диевского. Быстро, качественно, все виды оплат, СМС-оплата.
А также: Готовые решения задач по теормеху из методичек Тарга С.М. 1988 и 1989 г. и задачника Мещерского. Решение любых задач по термеху на заказ.
Если Вам нужны решения задач по Физике из методички Чертова А.Г. для заочников, а также решебнки: Прокофьева, Чертова, Воробьёва и Волькинштейна. Решение любых задач по физике и гидравлике на сайте fiziks.ru
Что самое приятное на любом из этих сайтов Вы можете заказать решение задач по другим предметам: химия, высшая математика, строймех, сопромат, электротехника, материаловедение, ТКМ и другие.