В нагруженном твердом теле потенциальная энергия частиц на свободной поверхности больше, чем внутри тела, и потенциальный барьер U больше барьера U' . Разность U — [/' равна поверхностной потенциальной энергии твердого тела, отнесенной к двум частицам:[10, С.232]
Гриффита и Ребиндера. На границе перехода от «сплошности» к свободной поверхности (штриховая линия) происходит разрыв между атомами (у полимеров рвутся связи С—С или же другие химические связи цепей). В момент, зафиксированный на рис. 11.6, атомы 1—6 находятся еще в объеме тела, а 7—// и далее — на свободных поверхностях; следовательно, последующий акт разрыва связи сводится в основном к переходу 6—7.[3, С.295]
Зона дегазации. Расчет зоны дегазации сводится к определению площади свободной поверхности расплава, обеспечивающей удаление заданного количества летучих при выбранных условиях (температура и давление). Для определения площади свободной поверхности необходимо определить форму поверхности расплава, заполняющего канал не полностью. В настоящее время известно только приближенное решение этой задачи, полученное для изотермического движения несжимаемой ньютоновской жидкости [91]. Движущийся в пределах зоны дегазации расплав заполняет винтовой канал лишь частично, скапливаясь у толкающей стенки (рис. VIII. 36). Производительность такого червяка рассчитывается по формуле, выведенной для одномерного вынужденного течения, с введением поправки на коэффициент формы Ff, учитывающий краевые эффекты и степень заполнения канала:[19, С.314]
Уравнение (15.2-6) представляет собой обобщение выражения (15.3-1), определяющего условия существования свободной поверхности раздела. Выражение (15.2-7) определяет равновесие сил, действующих на часть пузыря, ограниченную двумя нормальными оси г плоскостями: z = Z/ (линия затвердевания) и z = var. Подставив (15.2-4) и (15.2-5) в уравнения (15.2-6) и (15.2-7), получим два дифференциальных уравнения: одно для радиуса, другое — для толщины рукава. Используя безразмерные параметры г = R/R0, w = ?>/R0 и t = z/R0, получим:[1, С.569]
Потенциальная энергия частиц в объеме (до разрыва связей) характеризуется межчастичным расстоянием х, а частиц, находящихся на свободной поверхности (после разрыва связей) — межчастичным расстоянием х'. Левый минимум потенциальной энергии (см. рис. VI. 18) соответствует равновесному положению частиц в объеме вдали от вершины трещины, а правый — равновесному положению частиц, вышедших после разрыва на свободную поверхность. Между двумя минимумами потенциальной энергии неизбежно должен существовать потенциальный барьер. Так как в ненагруженном образце энергия частиц на свободной поверхности больше, правый минимум выше левого и барьер U, равный энергии активации разрыва связей, больше барьера ?/' (энергии активации рекомбинации связей).[2, С.210]
Предложенная недавно47 модель трещины (см. рис. 7,в) является обобщением модели Ребиндера. На явно выраженной границе перехода от свободной поверхности к сплошной среде (пунктирная линия) происходит разрыв связей. В материале вблизи вершины трещины происходит постепенное медленное увеличение межчастичного расстояния. В момент разрыва связей квазиупругая сила достигает максимального значения и межчастичное расстояние меняется скачком, В результате трещина продвигается на расстояние, соответствующее одному межчастичному расстоянию.[8, С.22]
Возвращаясь к вопросу о способе испарения разбавителя, можно указать на два основных типа поведения. Испарение может происходить либо со свободной поверхности жидкости, которая постепенно отступает все дальше и дальше в глубь слоя частиц, или же свободная поверхность отступает в пленку медленнее, чем испаряется разбавитель, и, следовательно, кавитация возникает в пазухах между соприкасающимися частицами глубоко внутри смоченной части пленки. Независимо оттого, образуются ли пустоты в массе жидкости, заключенной в пазухах (вероятно, вокруг случайных центров), или путем испарения жидкости со смоченной поверхности одной из частиц, образующих пазуху, начальный радиус кривизны, по-видимому, должен оказаться много меньше радиуса кривизны мениска свободной поверхности, отступающей через слой частиц. Следовательно, в простой гомогенной модельной системе кавитационный механизм такого рода мало вероятен. Однако в более сложных негомогенных системах, в которых на поверхности высыхающей пленки образуется какой-то тип оболочки, а значительное количество разбавителя может быть потеряно путем молекулярной диффузии через сами частицы полимера, такое поведение вполне возможно.[23, С.282]
Молекулярная модель микротрещины (рис. 6.1) Является обобщением известных моделей трещин Гриффита и Ребинде-ра. На границе перехода от области «сплошности» к свободной поверхности (штриховая линия) происходит разрыв св-язей между атомами (у полимеров рвутся связи С—С или другие химические связи). В момент, зафиксированный на рис. 6.1, атомы 1—5 находятся еще в объеме тела, а 6—10 и далее — на свободных поверхностях; следовательно, следующий акт разрыва связи сведется в основном к переходу 5—6.[20, С.149]
Последняя методика основана на представлениях о кинетике процесса смачивания. При этом имеется в виду не столько скорость, с которой жидкость распространяется по свободной поверхности, сколько скорость, с которой увлажняются порошок или агломераты.[14, С.91]
Измельчение агломератов пигмента происходит в вязких расплавах термопластов под действием усилий сдвига, создаваемых и распространяемых разнонаправленными потоками в окрашиваемой среде. Смачивание свободной поверхности частиц и увлажнение порошка пигмента или его агломератов зависят от:[14, С.86]
Тела, содержащие поры различных размеров, не могут на-одиться в равновесии, которое может быть достигнуто только ри /? = °°, т. е. при полном выходе пор из объема полимер-ого материала. Это наблюдается около свободной поверхности :зделия. Действительно, около свободных поверхностей крупных юр, трещин и раковин есть монолитная корка, свободная от юр, толщина которой зависит от температуры и продолжитель-юсти технологического процесса.[7, С.169]
ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ МЕХАНИКА СТУДЕНТАМ!!! Задачи по теоретической механике из сборника курсовых работ под редакцией А.А. Яблонского, Кепе, Диевского. Быстро, качественно, все виды оплат, СМС-оплата.
А также: Готовые решения задач по теормеху из методичек Тарга С.М. 1988 и 1989 г. и задачника Мещерского. Решение любых задач по термеху на заказ.
Если Вам нужны решения задач по Физике из методички Чертова А.Г. для заочников, а также решебнки: Прокофьева, Чертова, Воробьёва и Волькинштейна. Решение любых задач по физике и гидравлике на сайте fiziks.ru
Что самое приятное на любом из этих сайтов Вы можете заказать решение задач по другим предметам: химия, высшая математика, строймех, сопромат, электротехника, материаловедение, ТКМ и другие.