На главную

Статья по теме: Представить графически

Предметная область: полимеры, синтетические волокна, каучук, резина

Скачать полный текст

Если представить графически зависимость In (eyc/ /8ОСТ) от 1/Тус (Гус —температура, при которой происходит уменьшение задержанной высокоэластической деформации, т. е. температура усадки), то станет очевидно, что при сравнительно низких значениях Тус наклон всех кривых одинаков независимо от того, при каких условиях происходила предварительная деформация образцов (рис. IV. 13). При более высоких значениях Тус кривые претерпевают резкий излом, практически все сливаются в одну прямую. Значение кажущейся энергии активации первой и второй температурных областей неодинаковы и равны соответственно: Ev = 84 кДж/моль кин. ед. и ?2 = 16,6 кДж/моль кин. ед. Это дает основание полагать, что в низкотемпературной области восстановление формы происходит по одному механизму, а в высокотемпературной — по другому. Электронно-микроскопические исследования показали, что в низкотемпературной области происходят видимые изменения надмолекулярной структуры, сформировавшейся в процессе деформации (рис. IV. 14—IV. 16).[6, С.202]

Уравнение (I) удобно представить графически в логарифмических координатах (рис. ПО). Рассмотрим сначала рис 110,а Если шкалы величин у и сгт имеют одинаковые масштабы, то в соответствии с уравнением: (16} линии постоянных значений вязкости — прямые (показаны пунктиром), наклоненные к осям координат под углом 45° (тангенс угла наклона равен 1)[2, С.248]

Уравнение (I) удобно представить графически в логарифмических координатах (рис. ПО). Рассмотрим сначала рис 110,а Если шкалы величин у н <гт имеют одинаковые масштабы, то в соответствии с уравнением (16) линии постоянных значений вязкости—прямые (показаны пунктиром), наклоненные к осям координат под углом 45° (тангенс угла наклона равен 1)[5, С.248]

Уравнение (12.1-3) можно представить графически в виде зависимости объемного расхода Qs от перепада давления Д/V Такие графики, называемые характеристиками червяка, представлены на рис. 12.3, Точка пересечения с осью ординат определяет величину расхода вынужденного течения, а точка пересечения с осью абсцисс—величину максимального давления при закрытом выходе. В случае изотермической экструзии ньютоновской жидкости при отсутствии утечки характеристики червяка представляют собой прямые линии с отрицательным наклоном: —(WHa/\2y,) (sin 8/L) Fp. Рис. 12.3[1, С.420]

Прочность при изгибе и при растяжении армированных термопластов. Интересно представить графически, как улучшаются характеристики термопластичных материалов при армировании стеклянным волокном. На рис. 1 приведена зависимость предела прочности материала при растяжений от содержания стеклянного волокна. Прочность неармированных полимеров варьируется в пределах от 140 до 840 кгс/см2. При добавлении к ним 40% стеклянного волокна предел прочности повышается до 2100 кгс/см2 (верхняя линия). Нижняя линия характеризует процесс повышения предела прочности у низкопрочных материалов. Часть диаграммы над пунктирной линией характеризует область значений прочности, которые не могут быть достигнуты у неармированных полимеров. Аналогичные изменения наблюдаются и в отношении модуля упругости (рис. 2). Пределы изменения модуля — от 7-Ю3 до 3,5-104 кгс/см2. Введение 40% стеклянного волокна расширяет эти пределы до 1,4-105 кгс/сма (верхняя кривая). И снова часть графика, лежащая над пунктирной[7, С.273]

После определения молекулярных масс отдельных фракций полидисперсного полимера молекулярно-массовое распределение удобно представить графически в виде кривой распределения по массам[4, С.84]

Рис 116 Зависимость РОСт касательных напряжений с увеличением касательных и нор- скорости сдвига также замедляется. Поэтому мальных напряжений если представить графически зависимости от скорости сдвига. касательных и нормальных напряжений от скорости сдвига так, чтобы логарифмические масштабы всех рассматриваемых величин были равны, то получится картина, схематически представленная на рис. 116. Кривые течения и зависимости о от скорости сдвига могут пересекаться как в области перехода от нижней ньютоновской к структурной ветви на кривой течения, так и на структурной ветви Кривой течения. Иногда это пересечение отсутствует. Тогда вся кривая зависимости <т от скорости сдвига располагается левее кривой течения.[5, С.262]

Высокомолекулярные соединения, как природные, так и синтезируемые в лабораториях и на производстве, содержат набор макромолекул разной длины 2, разделение которых по массам представляет большую трудность вследствие малой разности в физических свойствах полимергомологов. Однако представим, что мы выделили из образца полимера большое (но вполне определенное) число фракций с различной молекулярной массой и определили их весовое содержание. Тогда распределение по молекулярным массам внутри этого. образца полимера можно представить графически, в виде весовой интегральной кривой распределения, т. е. кривой зависимости суммарной весовой доли всех фракций от их молекулярной массы.[8, С.221]

сдвига O^YV тогда как а~"уа, т- е- нормальные напряжения изменяются со скоростью сдвига сильнее, чем касательные. С повышением скорости сдвига рост нормальных напряжений замедляется, так как их зависимость ог скорости сдвига становится более слабой, чем квадратичная, которая справедлива только при достаточно низких значениях у- Кроме того, при достижении неньютоновских режимов течения Рис. 116. Зависимость РОСт касательных напряжений с увеличением касательных и нор- скорости сдвига также замедляется. Поэтому мальных напряжений если представить графически зависимости от скорости сдвига. касательных и нормальных напряжении от[2, С.262]

совую загрузку композиции в формы. Это можно представить графически (рис. 1).[3, С.29]

численные значения параметров, учитывающих различные взаимодействия, которые определяются из соответствующих вероятностных переменных с помощью случайных чисел, и затем генерируется ряд конформаций цепи с помощью вычислительной машины, которые можно представить графически. Однако вместо того, чтобы решать матричное уравнение (П.2), мы воспользовались другим эквивалентным методом расчета *.[9, С.86]

Полный текст статьи здесь



ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ МЕХАНИКА СТУДЕНТАМ!!!
Задачи по теоретической механике из сборника курсовых работ под редакцией А.А. Яблонского, Кепе, Диевского. Быстро, качественно, все виды оплат, СМС-оплата.
А также: Готовые решения задач по теормеху из методичек Тарга С.М. 1988 и 1989 г. и задачника Мещерского. Решение любых задач по термеху на заказ.
Если Вам нужны решения задач по Физике из методички Чертова А.Г. для заочников, а также решебнки: Прокофьева, Чертова, Воробьёва и Волькинштейна. Решение любых задач по физике и гидравлике на сайте fiziks.ru
Что самое приятное на любом из этих сайтов Вы можете заказать решение задач по другим предметам: химия, высшая математика, строймех, сопромат, электротехника, материаловедение, ТКМ и другие.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

1. Тадмор З.N. Теоретические основы переработки полимеров, 1984, 632 с.
2. Тагер А.А. Физикохимия полимеров, 1968, 545 с.
3. Адрианов Р.А. Пенопласты на основе фенолформальдегидных полимеров, 1987, 81 с.
4. Браун Д.N. Практическое руководство по синтезу и исследованию свойств полимеров, 1976, 257 с.
5. Тагер А.А. Физикохимия полимеров Издание второе, 1966, 546 с.
6. Гуль В.Е. Структура и прочность полимеров Издание третье, 1978, 328 с.
7. Голда Р.Ф. Многокомпонентные полимерные системы, 1974, 328 с.
8. Рафиков С.Р. Введение в физико - химию растворов полимеров, 1978, 328 с.
9. Тюдзе Р.N. Физическая химия полимеров, 1977, 296 с.

На главную