Распределение скоростей соседних гипотетических слоев в ньютоновской жидкости при установившемся потоке описывается квадратичной параболической зависимостью (см. рис. 4.1). Течение ньютоновских жидкостей характеризуется независимостью вязкости от напряжения сдвига т, скорости V = dt/dt[1, С.163]
Иначе обстоит дело в случае неньютоновской жидкости. Прежде всего наличие фрикции сильно изменяет поле скоростей и распределение скоростей сдвига в зазоре между валками. Поэтому естественно ожидать совершенно различные отклики от различных аномальных жидкостей. Пример такого отклика для степенной жидкости, у которой п = 0,25, приведен на рис. 16.9. Видно, что при отношении окружных скоростей UJU^ = 20/40 максимальное давление составляет только 33 % максимального давления, развивающегося при U^—UZ = 40 см/с; 38 % максимального давления, развивающегося при Ul = U^ = 30 см/с (вместо 100 %, соответствующих ньютоновскому случаю) и 44 % максимального давления при ?/х = = t/2 = 20 см/с. Различие в диаметре валков при одинаковых окружных скоростях оказывает не столь значительное влияние. Так, в случае каландрования одной и той же жидкости при К = 0,3, U = 40 см/с и Я0 = 0,01 см максимальное давление для каландра с валками одинакового диаметра (d = 30 см) составит 0,33 МПа, в то время как для каландра с валками различного диаметра (di — = 20, d2 = 40) оно будет равным лишь 0,29 МПа.[2, С.603]
Приведенные зависимости показывают, что течение в зазоре между конусом и плоскостью является чисто вискозиметрическим, при-, чем Ф — это ось 1, G — 2 и г — 3. Более того, распределение скоростей в потоке такоро, что скорость сдвига постоянна по всему сечению,[2, С.165]
Распределение скоростей поперек канала определяется выражением[2, С.406]
Рис. 10.15. Распределение скоростей расплава поперек канала для течения, вызванного чистым сдвигом. Линии постоянной скорости рассчитаны по уравнению (10.3-23). Числа у кривых — значения иг- Значения HIW:[2, С.325]
Сравнение с решением, приведенным в разд. 10.5, показывает, что вместо одного дифференциального уравнения (16.2-5), описывающего распределение скоростей, в данном случае имеется два связанных через у дифференциальных уравнения. Однако можно упростить решение, положив д!?/ду = 0. В этом случае распределение скоростей окажется таким же, как полученное в разд. 10.5. Более того, очевидно, что давление на поверхность валка будет отличаться от давления, полученного в более простой модели, на величину — 'ФаУ2- Поскольку ч|)а<Г. О, существование нормальных напряжений вызывает некоторое увеличение давления у поверхности валка, которое следует учитывать при определении опорных усилий. Возможно, это увеличение давления пренебрежимо мало.[2, С.593]
На рис. 10.15 представлено распределение скоростей при вынужденном течении (чистый сдвиг, дР/дг = 0) для ряда значений ft.[2, С.325]
Исследуем более внимательно некоторые проблемы, возникающие при проектировании головок для экструзии профильных изделий. Рассмотрим линии тока в трубе прямоугольного сечения, рассчитанные для степенной жидкости (п — 0,5, рис. 13.27). Хотя распределение скоростей имеет симметричный характер, оно все же зависит[2, С.500]
ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ МЕХАНИКА СТУДЕНТАМ!!! Задачи по теоретической механике из сборника курсовых работ под редакцией А.А. Яблонского, Кепе, Диевского. Быстро, качественно, все виды оплат, СМС-оплата.
А также: Готовые решения задач по теормеху из методичек Тарга С.М. 1988 и 1989 г. и задачника Мещерского. Решение любых задач по термеху на заказ.
Если Вам нужны решения задач по Физике из методички Чертова А.Г. для заочников, а также решебнки: Прокофьева, Чертова, Воробьёва и Волькинштейна. Решение любых задач по физике и гидравлике на сайте fiziks.ru
Что самое приятное на любом из этих сайтов Вы можете заказать решение задач по другим предметам: химия, высшая математика, строймех, сопромат, электротехника, материаловедение, ТКМ и другие.