Полученные уравнения интегрируют методом последовательных приближений. При этом решение уравнения (5.144) значительно упрощается, если предположить, что на границе зоны разгрузки выполняется условие гр =- г0, т. е.[8, С.199]
Периодическое решение этой системы определяем методом последовательных приближений, выбрав нагрузку р0 из условия сходимости этого метода при максимальной резонансной амплитуде. Максимальный прогиб при этой нагрузке превышает толщину оболочки в 1,5—2,5 раза.[8, С.161]
Для определения временной зависимости градиента давлений воспользуемся методом последовательных приближений и рассмотрим вначале процесс заполнения канала переменного сечения жидкостью с постоянной вязкостью. Тогда, если пренебречь участком входа, величина продольного градиента давления в каждый момент времени в пределах уже заполненного участка полости формы будет постоянна и равна:[3, С.428]
Для определения временной зависимости градиента давлений воспользуемся методом последовательных приближений и рассмотрим вначале процесс заполнения канала переменного сечения жидкостью с постоянной вязкостью. Тогда, если пренебречь участком входа, продольный градиент давлений в каждый момент времени в пределах уже заполненного участка полости формы будет постоянен и равен:[5, С.446]
Однако предварительно необходимо рассчитать величину %. Для этого приходится применять метод последовательных приближений. Вначале рассчитывают величины В'х и B'z как функции v\'Q и т)' по формулам одномерного течения (III. 130) и (III. 131). Значение х в первом приближении определяется выражением:[5, С.257]
Константа kv зависит от температуры. Поэтому при построении кривых изменения объема необходимо вести расчет методом последовательных приближений, принимая каждый температурный интервал равным примерно 20 К. Типичные значения константы скорости kv для изотермического расширения полистирола приведены ниже [12]:[5, С.155]
В качестве нулевого приближения можно использовать любую функцию, удовлетворяющую условию Т)(0) (х) г?;т] (х). В частности, за нулевое приближение можно принять функцию TI (х). Расчет показал *, что метод последовательных приближений малочувствителен к выбору нулевого приближения и очень быстро, начиная с третьего-четвертого приближения, сводится к решению уравнения (4.24), давая результат, отклоняющийся от точного решения не больше чем на 10—15%.[7, С.356]
Изложенный метод, конечно, не требует перехода к изображениям на каждом шаге приближения, если известно решение задачи однородной теории упругости для произвольных массовых и поверхностных сил, т. е. общее решение полученных уравнений равновесия в изображениях для произвольных F?, S*/, так как оригинал такого решения строится методом аппроксимаций. Алгоритм сводится к вычислению последовательных приближений S^, 2г п° полю мг, ai)t определяемому значениями 8ц, 2г-[8, С.84]
Расчет геометрич. параметров конфигурации производится обычно па основании комбинированных данных нескольких методов с применением валентно-оптнч. схемы. Суть этой схемы сводится к следующему. От ф-лы типа (8) переходят к более детализированному изображению соответствующего участка М. (звена, диады и т. п.) с учетом вандерваальсовых радиусов, длин связей, величин валентных углов и т. п. Весьма удобно использовать для этого макроскопнч. атомные модели типа Стюарта — Вриглеба или чертежи, представляющие собой изображение соответствующих «атомных конструкций» (см., напр., рис. 4, б). Для подобной модели можно рассчитать нек-рые определяемые на опыте оптич. характеристики, папр. внутреннюю анизотропию звена. Несовпадение рассчитанных и измеренных значений указывает на неточность построения модели; иногда для приведения в соответствие экспериментальных и вычисленных характеристик оказывается необходимым учесть деформацию одной или нескольких связей или углов. Так методами последовательных приближений удается достигнуть максимального соответствия между структурой модели и находимыми на опыте характеристиками. Использование валентно-оитич. схемы существенно упрощается, если М. обладают оптич. активностью. Соответственно, измерения онтич. активности (дисперсия, М К-дихроизм, эффект Коттопа) являются важными методами экспериментального изучения конфигураций нек-рых классов М.[9, С.55]
Расчет геометрич. параметров конфигурации производится обычно на основании комбинированных данных нескольких методов с применением валентно-оптич. схемы. Суть этой схемы сводится к следующему. От ф-лы типа (8) переходят к более детализированному изображению соответствующего участка М. (звена, диады и т. п.) с учетом вандерваальсовых радиусов, длин связей, величин валентных углов и т. п. Весьма удобно использовать для этого макроскопич. атомные модели типа Стюарта — Бриглеба или чертежи, представляющие собой изображение соответствующих «атомных конструкций» (см., напр., рис. 4, б). Для подобной модели можно рассчитать нек-рые определяемые на опыте оптич. характеристики, напр, внутреннюю анизотропию звена. Несовпадение рассчитанных и измеренных значений указывает на неточность построения модели; иногда для приведения в соответствие экспериментальных и вычисленных характеристик оказывается необходимым учесть деформацию одной или нескольких связей или углов. Так методами последовательных приближений удается достигнуть максимального соответствия между структурой модели и находимыми на опыте характеристиками. Использование валентно-оптич. схемы существенно упрощается, если М. обладают оптич. активностью. Соответственно, измерения оптич. активности (дисперсия, ИК-дихроизм, эффект Коттона) являются важными методами экспериментального изучения конфигураций нек-рых классов М.[10, С.53]
и может служить обобщённой характеристикой деформационного состояния. Оптимизация формы поперечного сечения осуществлялась методом последовательных приближений. В качестве первоначальной формы была принята классическая форма, определяемая по известным соотношениям [493], в дальнейших расчётах форма поперечного сечения корректировалась. Ниже в таблице 7.2 представлены результаты расчётов коэффициента сопротивления качению для классической и оптимальной форм профилей при нагрузке Q = 30 КН и внутреннем давлении в шине в диапазоне 80-550 КПа.[2, С.483]
ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ МЕХАНИКА СТУДЕНТАМ!!! Задачи по теоретической механике из сборника курсовых работ под редакцией А.А. Яблонского, Кепе, Диевского. Быстро, качественно, все виды оплат, СМС-оплата.
А также: Готовые решения задач по теормеху из методичек Тарга С.М. 1988 и 1989 г. и задачника Мещерского. Решение любых задач по термеху на заказ.
Если Вам нужны решения задач по Физике из методички Чертова А.Г. для заочников, а также решебнки: Прокофьева, Чертова, Воробьёва и Волькинштейна. Решение любых задач по физике и гидравлике на сайте fiziks.ru
Что самое приятное на любом из этих сайтов Вы можете заказать решение задач по другим предметам: химия, высшая математика, строймех, сопромат, электротехника, материаловедение, ТКМ и другие.