Поскольку градиент магнитного поля создается обычна вдоль одной оси ЛСК (в нашем случае это ось z), то D = hz2/2td, где Az2 — среднеквадратичное смещение центра масс молекулы вдоль оси z, a to. — время диффузии. В эксперименте с постоянным градиентом время диффузии — величина переменная и равна 2т. Максимальное время диффузии зависит от скорости затухания поперечной намагниченности из-за спин-спиновой релаксации. Поскольку в растворах и расплавах полимеров коэффициенты самодиффузии составляют 10~"—10~13 м2/с, а Т z Ю~'—10~3 с, то для обнаружения диффузионного затухания необходимы значительные градиенты магнитного поля. Создание сильных постоянных градиентов магнитного поля сопряжено с преодолением ряда серьезных экспериментальных трудностей и, кроме того, ведет к значительному сокращению длительности спинового эха (из-за сильного расфазирующего действия неоднородного поля), что предъявляет высокие требования к приемной и регистрирующей аппаратуре, сильно за-[3, С.268]
Полезно ввести еще одно определение вязкости, связанное с формулой Ньютона и диссипацией энергии {10, с. 93]. Обычно вязкость вводится не в связи с сопротивлением деформации, а при рассмотрении процессов переноса. В ламинарном потоке с постоянным градиентом скорости Y для поддержания стационарного течения нужно затрачивать тем большее напряжение сдвига Р, чем больше внутреннее трение, мерой которого является коэффициент[1, С.162]
Испытания полимерных материалов при больших деформациях в прикладных целях проводят в условиях одноосного растяжения с постоянной скоростью движения зажимов (см. Разрывные машины). В исследовательской практике получили распространение методы растяжения с постоянным градиентом продольной скорости е, что требует изменения относительной скорости движения зажимов во времени по экспоненциальному закону, а также в режиме постоянного напряжения, когда нагрузка корректируется в соответствии с изменением поперечного сечения образца. При малых деформациях,[5, С.175]
Испытания полимерных материалов при больших деформациях в прикладных целях проводят в условиях одноосного растяжения с постоянной скоростью движения зажимов (см. Разрывные машины). В исследовательской практике получили распространение методы растяжения с постоянным градиентом продольной скорости е, что требует изменения относительной скорости движения зажимов во времени по экспоненциальному закону, а также в режиме постоянного напряжения, когда нагрузка корректируется в соответствии с изменением поперечного сечения образца. При малых деформациях, когда Bt<^i, эти методы эквивалентны, но при больших деформациях различия между ними становятся значительными. Метод испытания на растяжение в режиме ?=const применяют как для твердых полимерных материалов, так и для расплавов.[8, С.175]
При таминарном течении жидкости в трубе ее слои, расположенные в центре, движутся быстрее, чем расположенные ближе к стенке трубы. Массу движущейся в трубе жидкости можно представить бесконечным множеством тонких паратлельных слоев, соприкасающихся друг с другом, подобно коаксиальным цилиндрам. Каждый слой движется со своей постоянной ско-роо.тыо, отличной от скорости соседних слоев В случае стационарного течения с постоянным градиентом скорости (эквина -чеитным скорости деформации) тангенциальное напряжение сдвига От в соответствии с законом Ньютона пропорционально[2, С.301]
Что же происходит при этом на молекулярном уровне? Довольно подробно этот вопрос рассмотрен в книге Де Женна [73] и обзоре Келлера [83]. Мы не будем касаться трудностей генерирования продольного течения в чистом виде; они рассмотрены указанными авторами. Удобнее всего метод Келлера, в котором два очень коротких капилляра направлены навстречу друг другу и соединены со стеклянным устройством, аналогичным обычному вискозиметру Убеллоде, но проводится не выдавливание, а засасывание раствора в соответствующие емкости. При этом в области между капиллярами возникает участок почти чистого продольного течения с постоянным градиентом у> зависящим от объемного расхода, т. е. от отрицательного давления.[3, С.133]
Рис. в.2. Схема растяжения струи с постоянным градиентом скорости при помощи валкового устройства.[4, С.404]
Серфом [1847] на основе модели цепной молекулы, состоящей из N гауссовых суб-молекул, развита общая теория гидродинамического поведения растворов макромолекул, применяемая для изучения динамооптических свойств бесконечно разбавленного монодисперсного раствора, находящегося в потоке с постоянным градиентом скорости [1848—1850].[9, С.293]
4. Если р-р полимера течет с постоянным градиентом скорости g (рис. 1), нормальным направлению потока у (ламинарный поток), то его механич. состояние эквивалентно состоянию упруговязкого тела, подверженного деформации сдвига в направлении у и соответственно деформациям растяжения и сжатия в направлениях, взаимно перпендикулярных и составляющих углы 45° с направлением потока (сдвига). Оси главных напряжений растяжения р1 и сжатия р., в упруговязком теле м. б. повернуты относительно осей деформации в направлении потока, составляя с последним соответственно углы % (<55°) и 90°— х (оси 1 ц 2 на рис. 1). При атом между приложенным напряжением сдвига Ат и разностью главных нормальных напряжений pl—р2 = Д/7 выполняется соотношение[6, С.335]
4. Если р-р полимера течет с постоянным градиентом скорости g (рис. 1), нормальным направлению потока у (ламинарный поток), то его механич. состояние эквивалентно состоянию упруговязкого тела, подверженного деформации сдвига в направлении у и соответственно деформациям растяжения и сжатия в направлениях, взаимно перпендикулярных и составляющих углы 45° с направлением потока (сдвига). Оси главных напряжений растяжения р1 и сжатия рг в упруговязком теле м. б. повернуты относительно осей деформации в направлении потока, составляя с последним соответственно углы •)( (<:45°) и 90°— X (оси -? и 2 на рис. 1). При этом между приложенным напряжением сдвига Дт и разностью главных нормальных напряжений P1^pz=^p выполняется соотношение[7, С.332]
а характеризуется в пределах образца постоянным градиентом ->• •>->->[3, С.267]
ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ МЕХАНИКА СТУДЕНТАМ!!! Задачи по теоретической механике из сборника курсовых работ под редакцией А.А. Яблонского, Кепе, Диевского. Быстро, качественно, все виды оплат, СМС-оплата.
А также: Готовые решения задач по теормеху из методичек Тарга С.М. 1988 и 1989 г. и задачника Мещерского. Решение любых задач по термеху на заказ.
Если Вам нужны решения задач по Физике из методички Чертова А.Г. для заочников, а также решебнки: Прокофьева, Чертова, Воробьёва и Волькинштейна. Решение любых задач по физике и гидравлике на сайте fiziks.ru
Что самое приятное на любом из этих сайтов Вы можете заказать решение задач по другим предметам: химия, высшая математика, строймех, сопромат, электротехника, материаловедение, ТКМ и другие.