Участок наибольшей ньютоновской вязкости соответствует очень малым деформациям сдвига. При этих режимах течения «не происходит» структурных изменений, а следовательно, и изменения вязкости. При малых градиентах скорости интенсивность теплового движения макромолекул достаточна для того, чтобы препятствовать ориентации молекулярных клубков и надмолекулярных образований. Структура полимера поэтому заметно не меняется, а расплав ведет себя как ньютоновская жидкость.[13, С.75]
Отметим, что теория зацеплений для наибольшей ньютоновской вязкости вообще не может быть применена в таком простом виде: все зацепления имеют конечное время жизни [99] и, следовательно, не должны проявляться при бесконечно медленном процессе — течении при нулевом сдвиге или бесконечно малых частотах воздействия.[12, С.175]
Необходимо обратить внимание на очень сильную зависимость наибольшей ньютоновской вязкости полимера от его среднего молекулярного веса, когда он превосходит критическое значение. Поэтоы\ изменения среднего молекулярного веса регистрируются неизмеримо точнее при измерении наибольшей ньютоновской, а не ларактеристической вязкости.[8, С.256]
Необходимо обратить внимание на очень сильную зависимое! г наибольшей ньютоновской вязкости полимера от его среднего молекулярного веса, когда он превосходит критическое значение Поэтом\ вменения среднего молекулярного веса регистрируются неизмеримо точнее при измерении наибольшей ньютоновской, a HI ларактеристмческой вязкости.[3, С.256]
ПолимолекуЛярность (при данном Mw) не оказывает сильного влияния на величину наибольшей ньютоновской вязкости. Пр; одном к том же MVl наибольшая ньютоновская вязкость с увели чешгем ралзегвлекностк макромолекул понижается,[3, С.256]
ПолимолекуЛярность (при данном М№) не оказывает сильного влияния на величину наибольшей ньютоновской вязкости. П;ж одном и том же Mv, наибольшая ньютоновская вязкость с увеличением разветвленное™ макромолекул понижается.[8, С.256]
Таким образом, зависимость логарифма вязкости от напряже-ния сдвига для разбавленных растворов полимеров выражается полной кривой течения (рис 177), начальный участок которой отвечает наибольшей ньютоновской вязкости, конечный — наименьшей ньютоновской вязкости при предельной ориентации макромолекул. Средний участок кривой соответствует структурной вязкости (глава IX). При определении характеристической вязкости необходимо проводить измерения в ньютоновских режимах течения, Это достигается проведением опытов при очень малых напряжениях и скоростях сдвига или экстраполяцией полученных зависимостей ^gr\—f(y) или Igr] —/(GT) к нулевой скоросги или к рулевому напряжению сдвига[3, С.412]
Для концентрированных растворов полистирола в плохих растворителях (декалцн, пиклогексан) при обычных температурах наблюдаются полные кривые течения; кривые течения растворов полистирола в хороших растворителях (этилбензол, бензол и др.) имеют только два участка: наибольшей ньютоновской и структур-ной вязкости Различие в. повелении этих систем видно из рис, 185, на котором представлены кривые течения раствора полистирола 18, При малых напряжениях сдвига для всех растворов наблюдается наибольшая ньютоновская вязкость, постоянство которой сохраняется в некотором диапазоне напряжений. С увеличением напряжения[3, С.423]
Для аномально вязких систем характер изменения вязкости при разных напряжениях различается (рис. 6.2). При малых напряжениях зависимости т) =/(Р) отвечают закону Ньютона, характерному для нормальных низкомолекулярных жидкостей. В отличие от последних коэффициент т]о (называемый наибольшей ньютоновской вязкостью) для полимеров и дисперсных систем в этой области напряжений весьма высок (105—109 Па-с). С увеличением напряжения сдвига происходит разрушение малопрочной пространственной структуры (сетки) системы и скорость течения аномально возрастает, пока при относительно больших напряжениях структура не будет разрушена полностью и в процессе течения не будет успевать восстанавливаться. Поэтому при больших напряжениях система характеризуется также ньютоновским законом течения, но коэффициент т)„, (называемый наименьшей ньютоновской вязкостью) намного меньше, чем т]о.[2, С.151]
ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ МЕХАНИКА СТУДЕНТАМ!!! Задачи по теоретической механике из сборника курсовых работ под редакцией А.А. Яблонского, Кепе, Диевского. Быстро, качественно, все виды оплат, СМС-оплата.
А также: Готовые решения задач по теормеху из методичек Тарга С.М. 1988 и 1989 г. и задачника Мещерского. Решение любых задач по термеху на заказ.
Если Вам нужны решения задач по Физике из методички Чертова А.Г. для заочников, а также решебнки: Прокофьева, Чертова, Воробьёва и Волькинштейна. Решение любых задач по физике и гидравлике на сайте fiziks.ru
Что самое приятное на любом из этих сайтов Вы можете заказать решение задач по другим предметам: химия, высшая математика, строймех, сопромат, электротехника, материаловедение, ТКМ и другие.