Обычно стадию выдержки под давлением не доводят до полного затвердевания расплава в литнике. Поэтому как только литьевая форсунка отходит от литниковой втулки, некоторое количество расплава вытекает из формы, и давление в ней снижается до значения, при котором материал в канале при данной температуре уже не обладает достаточной подвижностью. Температура, при которой происходит затвердевание расплава в впусковом канале, является примерно линейной функцией давления, поскольку чем выше давление в форме, тем выше напряжение сдвига и тем, следовательно, ниже должна быть температура затвердевания. Типичный пример изменения температуры в форме в зависимости от давления при различных начальных значениях температуры приведен на рис. XI. 16. Крестиками на кривых отмечен момент затвердевания впуска. Хорошо заметно, что все крестики располагаются на одной общей прямой, называемой линией затвердевания. Обратим внимание, что ниже температуры затвердевания, когда масса находящегося в форме полимера остается постоянной, зависимость T = f(P) подчиняется уравнению состояния.[4, С.440]
Это соотношение близко к уравнению состояния, полученному ранее для низкомолекулярных жидкостей [82]. Если ввести коэффициент термического расширения а, то уравнение можно записать в виде 6[8, С.79]
Очевидно, что структура уравнения (1.127) вполне аналогична реологическому уравнению состояния максвелловской среды с заменой частной производной d/dt оператором DS-[5, С.116]
Лтобы улучшить приближение, нужно принять во внимание взаимодействия между клубками; в хорошем растворителе два клубка имеют тенденцию отталкиваться друг от друга. Флори показал, что в разбавленном растворе клубки должны вести себя как твердые шары радиуса RF [l]1)f. Это приводит к уравнению состояния вида[9, С.82]
При малых скоростях деформации основной вклад в напряжение в уравнении (1.107) дает первое слагаемое, а второе и последующие, •ответственные за эффекты второго и более высоких порядков, пренебрежимо малы по сравнению с первым. Поэтому для указанного •ограничения режимов деформации формула (1.107) сводится к уравнению состояния линейной вязкоупругой среды.[5, С.106]
Формула (4.13) является новым • результатом, не следующим непосредственно из теории механических свойств линейного вязко-упругого тела, поскольку здесь нормальные напряжения возникают только как следствие перемещения деформируемого элемента среды в пространстве. Это обусловливает появление диагональных компонент тензора напряжений при простом сдвиговом течении. Согласно формуле (4.13) нормальные напряжения пропорциональны квадрату скорости сдвига, как это имело место и при применении оператора Олдройда к реологическому уравнению состояния с дискретным распределением времен релаксации. Поэтому эффект нормальных напряжений в вязкоупругой жидкости оказывается квадратичным (или эффектом второго порядка) по отношению к скорости деформации.[5, С.337]
* Трехкомпонентная модель Олдройда представляет собой нелинейное реологическое уравнение состояния, приведенное к дифференциальной форме, подобное уравнению состояния жидкости ZFD [см. выражение (6.3-10)]. Подробности см. К. В. Bird, R. С. Armstrong, О. ffasser, Dynamic of Polymeric Liguids, v. I, Wiley, N 4, 1977, S, 8.1,[2, С.592]
быть не равны нулю из-за особенностей геометрической схемы деформирования, и поэтому выявление эффекта Вейссенберга оказывается не столь очевидной задачей, как при простом сдвиге. Однако среды, проявляющие эффект Вейссенберга при простом сдвиге, и в сложных схемах деформирования ведут себя отлично от жидкости, которая не способна к проявлению такого эффекта. Для определения того, что следует понимать под эффектом Вейссенберга в сложных схемах деформирования, следует обратиться к реологическому уравнению состояния жидкостей с произвольными реологическими свойствами и рассмотреть отличия в характере появляющихся нормальных (диагональных) напряжений по сравнению с напряжениями, возникающими при течении ньютоновской жидкости (см. раздел 7.1 гл. 1). Сущность эффекта Вейссенберга состоит в том, что в жидкостях, обладающих способностью к этому эффекту, невозможно строго одномерное сдвиговое деформирование: одномерное течение всегда приводит к трехмерной картине напряженного состояния.[5, С.326]
составляет 1 мк рот. ст. Затем по уравнению состояния идеального газа вычисляют вес данного компонента, а затем выход в процентах.[7, С.213]
чества — функционал / = /(u, h) (для краткости h назовем управлением). Пусть оптимизируемая конструкция занимает область и с границей S; в области Q состояние и удовлетворяет уравнению состояния[1, С.268]
где / — натяжение полимерной цепи, а термодинамические функции выражаются формулами (1.12) — (1.15). Мы здесь подразумеваем возможность при вычислении QN перейти к координатам (2.7). Полагая L -> оо, Hm L/N = I, мы тем самым придаем уравнению состояния смысл соотношения, связывающего /, р, Z;[6, С.62]
ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ МЕХАНИКА СТУДЕНТАМ!!! Задачи по теоретической механике из сборника курсовых работ под редакцией А.А. Яблонского, Кепе, Диевского. Быстро, качественно, все виды оплат, СМС-оплата.
А также: Готовые решения задач по теормеху из методичек Тарга С.М. 1988 и 1989 г. и задачника Мещерского. Решение любых задач по термеху на заказ.
Если Вам нужны решения задач по Физике из методички Чертова А.Г. для заочников, а также решебнки: Прокофьева, Чертова, Воробьёва и Волькинштейна. Решение любых задач по физике и гидравлике на сайте fiziks.ru
Что самое приятное на любом из этих сайтов Вы можете заказать решение задач по другим предметам: химия, высшая математика, строймех, сопромат, электротехника, материаловедение, ТКМ и другие.