Параметр Дебая-Уоллера В состоит из температурно зависимой компоненты Вт, связанной с тепловыми колебаниями атомов, и температурно-независимой компоненты В3, связанной со статическими атомными смещениями. При этом[3, С.78]
При теоретич. рассмотрении Т. твердых полимеров (как кристаллических, так и стеклообразных) используют представления, разработанные для твердых диэлектриков. Согласно этим представлениям, Т. обусловлена распространением и рассеянием упругих волн (фононов), вызываемых тепловыми колебаниями составляющих тело частиц. При низких темп-pax, когда средняя длина свободного пробега фопопов велика по сравнению со средними расстояниями между атомами и молекулами, ее значение определяется двумя видами взаимодействия: фонон-фононным и фононов с дефектами. Колебания структурных единиц предполагаются коллективными. При Т—»0 Я—>0; при этом для каждого вещества ниже нек-рой характеристической темп-ры Дебая на температурной зависимости Я, наблюдается максимум, обусловленный рассеянием фононов на границах кристаллов или др. дефектах. Выше темп-ры Дебая Х~1/Г, что определяется фонон-фононным взаимодействием.[8, С.300]
При теоретич. рассмотрении Т. твердых полимеров (как кристаллических, так и стеклообразных) используют представления, разработанные для твердых диэлектриков. Согласно этим представлениям, Т. обусловлена распространением и рассеянием упругих волн (фононов), вызываемых тепловыми колебаниями составляющих тело частиц. При низких темп-pax, когда средняя длина свободного пробега фононов велика по сравнению со средними расстояниями между атомами н молекулами, ее значение определяется двумя видами взаимодействия: фонон-фононным и фононов с дефектами. Колебания структурных единиц предполагаются коллективными. При Г-*0 А,-*0; при этом для каждого вещества ниже нек-рой характеристической темп-ры Дебая на температурной зависимости К наблюдается максимум, обусловленный рассеянием фононов на границах кристаллов или др. дефектах. Выше темп-ры Дебая А,~1/Г, что определяется фонон-фононным взаимодействием.[9, С.300]
Теплопроводность - это способность полимерных тел переносить тепло от более нагретых элементов к менее нагретым. Коэффициент теплопроводности X - это коэффициент пропорциональности между потоком тепла и градиентом температуры. Теплопроводность связана с распространением и рассеиванием упругих волн, вызываемых тепловыми колебаниями частиц тела. При температуре, стремящейся к абсолютному нулю, теплопроводность так-[2, С.395]
Под действием теплового движения цепи непрерывно изменяют свою конформацию. Число цепей, находящихся в контакте с поверхностью, зависит от 5ф. Каждая цепь находится в контакте с поверхностью ограниченное время, а затем совершает перескок в новое место контакта, преодолевая молекулярные силы сцепления с твердой поверхностью. Рассматривая этот случай, по аналогии с тепловыми колебаниями полимерных цепей, можно записать, что[1, С.369]
В отличие от паракристалла в кристаллических телах для каждого элемента структуры, как бы далеко он не отстоял от начала отсчета, его положение фиксировано. Элементы могут отклоняться от фиксированных положений, но отклонения невелики, а закон их задан. Значения отклонений, таким образом, не зависят от расстояний между точками. В данном случае мы имеем дело с искажениями первого рода, обусловленными, например, тепловыми колебаниями атомов, внедрением в кристалл в некоторых положениях посторонних атомов и т. д.[7, С.150]
Рассмотрим хрупкое разрушение изотропного полимера, полагая, что оно вызывается тепловыми флуктуа-циями и активируется внешней механической нагрузкой. Действительный механизм этого явления достаточно сложен. Поэтому любая гипотетическая аналогия представляется лишь некоторым приближением. Схематически он представлен на рис. 5.15. Для простоты ограничимся одноосным растяжением. Напряжение в материале возникает от совместного воздействия внешней нагрузки (ар) и термофлуктуационного напряжения (аг). Последнее генерируется тепловыми колебаниями молекулярных цепей. В принципе его можно сравнить с кине-[4, С.157]
Процесс компьютерного моделирования проводился с использованием следующей модели УМЗ поликристалла. Поликристалл состоял из 361 зерна, каждое из которых было заданным образом ориентировано в пространстве. Каждое зерно имело форму прямоугольного параллелепипеда с одинаковой длиной ребер, варьировавшейся от 4 до 50 параметров кристаллической решетки. Ребра параллелепипеда совпадали с направлениями [100], [010] и [001] в кристаллической решетке. Тип кристаллической решетки — ГЦК. Параметр кристаллической решетки соответствовал табличному значению для чистой Си и равнялся 3,615 А. Длина волны рентгеновского излучения равнялась 1,54178 А и соответствовала CuKai излучению. Интенсивность рентгеновских лучей, рассеянных поликристаллом, находили как сумму интенсивностей, полученных в результате рассеяния рентгеновских лучей отдельными зернами. При этом учитывали ослабление интенсивности, связанное с тепловыми колебаниями атомов и частичной поляризацией рентгеновских лучей.[3, С.115]
связанный с ангармоническими тепловыми колебаниями частиц, действует в широком интервале температур (Т^.ТС), но его роль при Т>ТС является второстепенной.[1, С.276]
меров кристаллитов (рекристаллизация при отжиге), которые приводят к увеличению интенсивности, и процессы частичного плавления, уменьшающие число и продольный размер кристаллитов, что вызывает понижение интенсивности. Уменьшение интенсивности связано также с тепловыми колебаниями атомов. В обратимых циклах, когда изменение Lno незначительно, основное влияние на значения интенсивности оказывают эффекты частичного плавления при нагреве (кристаллизация при охлаждении) и теплового движения атомов в кристаллической решетке. Быстрое возрастание интенсивности при охлаждении со 110 до 100° в первом цикле вызвано, кроме того, дальнейшим увеличением боковых размеров кристаллитов. Поэтому во втором и последующих циклах, когда боковые размеры кристаллитов имеют наибольшие значения, наблюдается повышенное значение интенсивности в области максимальных температур нагрева (пунктирная линия на рис. 1) по сравнению с первым циклом.[6, С.210]
ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ МЕХАНИКА СТУДЕНТАМ!!! Задачи по теоретической механике из сборника курсовых работ под редакцией А.А. Яблонского, Кепе, Диевского. Быстро, качественно, все виды оплат, СМС-оплата.
А также: Готовые решения задач по теормеху из методичек Тарга С.М. 1988 и 1989 г. и задачника Мещерского. Решение любых задач по термеху на заказ.
Если Вам нужны решения задач по Физике из методички Чертова А.Г. для заочников, а также решебнки: Прокофьева, Чертова, Воробьёва и Волькинштейна. Решение любых задач по физике и гидравлике на сайте fiziks.ru
Что самое приятное на любом из этих сайтов Вы можете заказать решение задач по другим предметам: химия, высшая математика, строймех, сопромат, электротехника, материаловедение, ТКМ и другие.