Статья по теме: Относительно положения

Предметная область: полимеры, синтетические волокна, каучук, резина

Скачать полный текст

Относительно положения температур стеклования можно напомнить об общеизвестном4"6 соотношении ?V'7\ш = 2/з- Более детально этот вопрос здесь не рассматривается, так как к температуре стеклования в дальнейшем изложении придется обращаться сравнительно редко.[7, С.87]

Как видно из изложенного выше, в литературе отсутствует согласие даже относительно положения максимумов. Значения энергий активации были определены лишь в редких случаях, так что трудно говорить о воспроизводимости этой характеристики. Некоторые результаты измерений неясны, однако существование колебательных движений фениленовых групп обнаруживается практически во всех проведенных исследованиях. Ни в одной из известных работ нет детального обсуждения природы потенциального барьера торможения движения сегментов основной цепи, хотя в литературе имеется обширный материал, содержащий сведения о полимерах с ароматическими звеньями в основной или боковой цепях [13—15, 24—39]. Некоторые результаты этих работ, относящиеся к рассматриваемой проблеме, будут изложены в разделе «Обсуждение результатов».[8, С.130]

В случае жесткоцепных М. копформация звена меняется непрерывным образом в результате крутильных колебаний относительно положения равновесия (с минимальной энергией; см. ниже стр. 115 и Гибкость макромолекул).[10, С.56]

В случае жесткоцепных М. конформация звена меняется непрерывным образом в результате крутильных колебаний относительно положения равновесия (с минимальной энергией; см. ниже стр. 115 и Гибкость макромолекул).[11, С.54]

Однако при Т<ТС еще долго полностью сохраняется подвижность отдельных групп атомов, входящих в состав боковых цепей, которые совершают при тепловом движении колебания относительно положения равновесия. Кооперативность таких процессов невелика, а времена релаксации при разных температурах существенно отличаются. Методами диэлектрических потерь может быть обнаружена подвижность большинства атомных групп полимеров при условии, что они обладают дипольным моментом. Если графически представить зависимость коэффициента диэлектрических потерь ъ" от частоты (точнее, от Igv), то мы увидим, что существуют две области прохождения этой величины через максимум. При низких частотах наблюдается область дипольно-сегменталь-ных потерь, связанных с движением больших участков макромоле-[2, С.184]

Однако если макромолекула не обладает необходимым запасом энергии, то поворотов звеньев не Происходит, а наблюдается своеобразное тепловое движение звеньев, проявляющееся в их кру-тильных колебаниях относительно положения с минимальной энергией. Эти колебания также обусловливают гибкость цепной макромолекулы; чем они интенсивнее, тем молекула более гибкая.[6, С.86]

Однако если макромолекула не обладает необходимым заяасол! энергии, то поворотов звеньев не Происходит, а наблюдается своеобразное тепловое движение звеньев, проявляющееся в их кру-тальных колебаниях относительно положения с минимальной энергией. Эти колебания также обусловливают гибкость цепной макромолекулы; чем они интенсивнее, тем молекула более гибкая.[5, С.86]

Полярные заместители в молекулах производных этилена или бутадиена вызывают поляризацию двойной связи, что еще более повышает активность мономера. Поляризация двойной связи в молекулах мономеров возрастает с увеличением асимметричности расположения заместителей относительно положения двойной связи в соединении. Так, при полимеризации хлористого винилидена требуется меньшая затрата энергии, чем при полимеризации хлористого винила, несмотря на возрастание стери-ческих препятствий в первом случае. В молекулах дихлорэтилена и хлористого винилидена количество атомов хлора одинаково, но в дихлорэтилене они расположены симметрично относительно[1, С.110]

Наиболее серьезным недостатком решеточной теории растворов является пренебрежение эффектом изменения объема при растворении. Постоянство объема при смешении компонентов является прямым следствием этой теории, так как одним из ее существенных допущений является отсутствие изменений движения мол скул компонентов относительно положения равновесия в каждой ячейке решетки. Отсюда следует, что энтропия может возрастать толькоча счет обмена местами разнородных молекул. Таким образом, теория Флори — Хаггинса учитывает только гюмбинатОрцальную энтропию смешения (стр. 379). Единственной теорией, учитывающей эффект изменения объема, является теория Прнпзжннэ.[6, С.399]

Наиболее серьезным недостатком реглеточггой теории растворой является пренебрежение эффектом изменения объема при растворении. Постоянство объема при смешении компонентов является прямым следствием этой теории, так как одним из ее существенных допущений является отсутствие изменений движения молекул компонентов относительно положения равновесия в каждой ячейке решетки. Отсюда следует, чю энтропия может возрастать только'га счет обмена местами разнородных молекул. Таким образом, теория ФлОри— Хаггинса учитывает только комбинатОриальную энтропию смешения (стр. 379). Единственной теорией, учитывающей эффект изменения объема, является теория Прпгожннз.[5, С.399]

Рассмотрим движение ядер в гармоническом приближении, Обозначим эффективную потенциальную функцию для ядер просто Ф. Функция Ф относится к конкретному электронному состоянию. Отдельные ядра системы будем различать с помощью индексов k=l, 2, ..., п, где п — полное число ядер в системе. Обозначим массу ядра k через т&, его прямоугольные координаты — через xa(k) (а=1, 2, 3), а его смещение относительно положения равновесия х°<х(Ь) — через ua(k).[9, С.11]

... отрезано, скачайте архив с полным текстом ! Полный текст статьи здесь