На главную

Статья по теме: Приложении напряжения

Предметная область: полимеры, синтетические волокна, каучук, резина

Скачать полный текст

Можно видеть, что полученный результат идентичен деформации ползучести, которая развивается при приложении напряжения о0 за время ^. Это демонстрирует второе следствие принципа суперпозиции Больцмана, состоящее в том, что деформации при ползучести и при упругом восстановлении, развивающиеся за одно и то же время, одинаковы по величине.[4, С.86]

М. м. позволяет предсказать существование частотной зависимости динамич. модуля, но не описывает запаздывания в развитии ползучести, ибо при приложении напряжения т = Т0 = const М. «. ведет себя как вязкая жидкость, в к-рой сохраняется постоянная обратимая компонента деформации у ~ т„/С. Особенности поведения М. м. зависят от соотношения параметра 9, имеющего смысл внутреннего масштаба времени материала, и длительности экспериментальной шкалы времени t*. Если t* > 6, М. м. ведет себя как жидкость с вязкостью т), если t* <' 9 — оказывается аналогичной твердому упругому телу.[7, С.68]

М. м. позволяет предсказать существование частотной зависимости динамич. модуля, но не описывает запаздывания в развитии ползучести, ибо при приложении напряжения т = TO = const М. м. ведет себя как вязкая жидкость, в к-рой сохраняется постоянная обратимая компонента деформации -у = T0/G. Особенности поведения М. м. зависят от соотношения параметра 9, имеющего смысл внутреннего масштаба времени материала, и длительности экспериментальной шкалы времени t*. Если t* > б, М. м. ведет себя как жидкость с вязкостью т], если t* [9, С.66]

Идеально вязким элементом является поршень, свободно двигающийся в цилиндре с вязкой жидкостью. Его поведение подчиняется закону Ньютона, по которому в процессе деформации при приложении напряжения о увеличивается скорость движения жидкости: o = r\v, где v — скорость деформирования вязкой жидкости.[6, С.94]

Идеально вязким элементом является поршень, свободно двигающийся в цилиндре с вязкой жидкостью. Его поведение подчиняется закону Ньютона, по которому в процессе деформации при приложении напряжения а увеличивается скорость движения жидкости: a = i]V, где v — скорость деформирования вязкой жидкости,[8, С.94]

Первое из этих дифференциальных уравнений (1.22) описывает поведение реологической среды Кельдина— Фойгта^ а второе — Максвелла. Среда Кельвина является в сущности твердым телом*Пе~^!ГГОсобна течь, однако деформация в нем при приложении напряжения устанавливается не мгновенно, как у тела Гука, а с запозданием — из-за наличия компоненты вязкости, включенной параллельно упругой компоненте, и может иметь характер замедляющейся ползучести. Поэтому среда Кельвина описывается моделью запаздывающей упругости или твердого упругого тела с внутренним трением [21 — 23].[2, С.19]

Существует оптимальное соотношение между содержанием армирующих волокон в материале и их характеристиками [6]. При увеличении относительного содержания полимерного связующего в композиции наступает снижение прочности, поскольку уменьшается содержание стеклянных волокон, в основном воспринимающих нагрузку при приложении напряжения. При снижении же содержания полимерного связующего ниже определенного предела прочность материала также уменьшается вследствие недостаточной прочности связи волокон и нарушения условий, обеспечивающих совместную работу обоих компонентов. Прочность армирующих волокон наиболее полно реализуется в пластике при условии некоторой оптимальной, но не максимальной прочности их сцепления с полимерным связующим. При максимальной прочности сцепления разрушение происходит в области упругих деформаций при низком напряжении [563, 388].[3, С.275]

небольших количеств озона, если они находятся в растянутом состоянии При многократном приложении напряжения быстрее протекает окисление полимерии.[1, С.223]

больших деформациях сетка, имеющая очень высокие времена релаксации, разрушается. Полимер, который при низких деформациях обладает высоким модулем упругости, может вследствие разрушения сетки деформироваться пластично до больших степеней растяжения и оставаться «мягким» после прекращения деформации. Таким образом, структурные наблюдения позволяют легко интерпретировать аномальное поведение блоксополимеров стирола с бутадиеном [33]. Для объяснения неньютоновской вязкости диблочных сополимеров нет необходимости предполагать, что этот эффект связан с существенным понижением температуры стеклования агрегатов при приложении напряжения [6, 7, 31, 39, 51, 68].[5, С.194]

соответствует растяжению при приложении напряжения в направлении ориентации волокна, нижняя — в перпендикулярном[5, С.299]

Полный текст статьи здесь



ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ МЕХАНИКА СТУДЕНТАМ!!!
Задачи по теоретической механике из сборника курсовых работ под редакцией А.А. Яблонского, Кепе, Диевского. Быстро, качественно, все виды оплат, СМС-оплата.
А также: Готовые решения задач по теормеху из методичек Тарга С.М. 1988 и 1989 г. и задачника Мещерского. Решение любых задач по термеху на заказ.
Если Вам нужны решения задач по Физике из методички Чертова А.Г. для заочников, а также решебнки: Прокофьева, Чертова, Воробьёва и Волькинштейна. Решение любых задач по физике и гидравлике на сайте fiziks.ru
Что самое приятное на любом из этих сайтов Вы можете заказать решение задач по другим предметам: химия, высшая математика, строймех, сопромат, электротехника, материаловедение, ТКМ и другие.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

1. Тугов И.И. Химия и физика полимеров, 1989, 433 с.
2. Вострокнутов Е.Г. Переработка каучуков и резиновых смесей, 1980, 281 с.
3. Липатов Ю.С. Физическая химия наполненных полимеров, 1977, 303 с.
4. Уорд И.N. Механические свойства твёрдых полимеров, 1975, 360 с.
5. Голда Р.Ф. Многокомпонентные полимерные системы, 1974, 328 с.
6. Михайлов Н.В. Основы физики и химии полимеров, 1977, 248 с.
7. Кабанов В.А. Энциклопедия полимеров Том 2, 1974, 516 с.
8. Кулезнёв В.Н. Основы физики и химии полимеров, 1977, 248 с.
9. Каргин В.А. Энциклопедия полимеров Том 2, 1974, 514 с.

На главную