Статья по теме: Теоретически рассчитанные

Предметная область: полимеры, синтетические волокна, каучук, резина

Скачать полный текст

Рис. 4.8. Теоретически рассчитанные кривые сила — растяжение для пространственной сетки негауссовых цепей:[5, С.72]

Экспериментально измеренные и теоретически рассчитанные значения m и k при электролизе пленок полипропилена и поли-4-метилпентена-1[3, С.44]

Весьма важен эффект ориентации волокна в наполненных композициях. Теоретически рассчитанные значения изменения жесткости материала при армировании представлены на рис. 9. Наибольший эффект армирования достигается при одноосной ориентации стеклянного волокна. Практически наиболее общим случаем является плоскостная ориентация. Теоретическое значение модуля упругости при такой ориентации составляет одну треть значения, достигаемого при одноосной ориентации.[6, С.277]

Марон и Пирс17 применили уравнение Ри—Эйринга при рассмотрении свойств дисперсии синтетического каучука в воде. Их экспериментальные результаты удается совместить с уравнением Ри—Эйринга, но теоретически рассчитанные параметры плохо согласуются с экспериментальными данными. Если же идеи Ри—Эйринга рассматривать только как теоретическое обоснование некоторого полуэмпирического уравнения, то может быть предложено много других значительно более простых уравнений 1в> 18> 22.[4, С.80]

В модели, соответствующей рис. 2.2, энергия активации разрушения при f=0 (или а=0) считалась равной экспериментальной энергии термодиссоциации ED, а в модели, отвечающей рис. 2.3,— равной потенциальному барьеру, который меньше, чем ЕГ>. Это одна из причин того, что экспериментальные значения UQ оказались несколько меньше, чем значения UD (табл. 2.1), теоретически рассчитанные Губановым и Чевычело-вым для различных полимеров с учетом типа валентных связей, химических реакций, протекающих при разрыве цепи, и межмолекулярных взаимодействий, которые необходимо принимать во внимание, если рассматривается не отдельная полимерная цепь, а весь полимер. Этими же авторами для многих полимеров был рассчитан флуктуационный объем уте°р —UA B полимере с идеальной ориентированной структурой как без учета, так и[8, С.26]

Существенный интерес представляет применение метода нейтронного активационного анализа (НАД) для изучения электролиза в полимерах [24, 25]. Исследована выполнимость соотношения (81) при переносе электричества через модельные образцы пленок полипропилена и поли-4-ментилпентена-1 ионами [СиМО3-ЗН2О]+, специально инжектированными в полимеры. Как видно из табл. 1, экспериментально измеренные и теоретически рассчитанные значения т и k удовлетворительно совпадают. Таким образом, для модельных образцов этих полимеров закон Фарадея выполняется.[3, С.43]

Связь между влиянием скорости деформации и температуры на напряжения, развивающиеся при растяжении натурального каучука так же, как и синтетических каучуков, описывается с помощью принципа температур-но-временной суперпозиции только в том случае, когда при деформации не происходит кристаллизации полимера. При отсутствии кристаллизации напряжения могут быть представлены в виде произведения динамического модуля и некоторой деформационной функции. Полученные экспериментальные результаты подтверждают применимость принципа суперпозиции вязкоупругих эффектов, но для области убывающих деформаций теоретически рассчитанные напряжения оказываются выше, а механические потери за цикл деформации ниже, чем определенные экспериментально. Хорошее соответствие теории и эксперимента наблюдается только в области высоких скоростей деформации и низких температур.[9, С.204]

а? — коэфф. набухания, равный отношению среднеквадратичных расстояний между концами возмущенной и нсвозмущенной цепочек. Теоретически рассчитанные а выше наблюдаемых, что отчасти определяется связыванием ионов, а при больших зарядах полииона и низкой ионной силе клубок становится сильно асимметричным, изменяется вид функции распределения сегментов внутри полииона, к тому же его нельзя рассматривать как пепротекаемый, а значит нельзя использовать теорию Флори — Фокса. Большинство теорий для полиионов дают элоктростатич. составляющую коэфф. набухания а|л в виде функции Af1//2u,, где и. — ионная сила р-ра.[10, С.49]

а2 — коэфф. набухания, равный отношению среднеквадратичных расстояний между концами возмущенной и невозмущенной цепочек. Теоретически рассчитанные а выше наблюдаемых, что отчасти определяется связыванием ионов, а при больших зарядах полииона и низкой ионной силе клубок становится сильно асимметричным, изменяется вид функции распределения сегментов внутри полииона, к тому же его нельзя рассматривать как непротекаемый, а значит нельзя использовать теорию Флори — Фокса. Большинство теорий для полиионов дают электростатич. составляющую коэфф. набухания а*л в виде функции М'/2ц, где fi — ионная сила р-ра.[11, С.49]

полнителем при изменении температуры или скорости деформации [256]. Изменения механических свойств системы при введении в нее наполнителя приврдят к изменению спектров времен релаксации и энергий активации релаксационных процессов. Теоретически рассчитанные и экспериментально измеренные спектры времен релаксации оказались в хорошем соответствии, хотя не было обнаружено простой корреляции результатов, полученных при разных скоростях нагружения и разных температурах.[1, С.139]

и тому же релаксационному процессу. Действительно, уже давно было замечено, что рассчитанные из одних и тех же экспериментальных данных кривые G"=f(T), tg8 = f(T) и J" = f(T), имеют максимумы, соответствующие одному и тому же релаксационному процессу при разных температурах. Выдвигались различные соображения о причинах этого эффекта, однако объяснить его не могли. В обстоятельных экспериментах Криссмана и Пассаглиа [7], посвященных исследованию политри-фторхлорэтилена, было показано, что температура, при которой наблюдается максимум потерь, зависит от выбора динамической вязкоупругой функции. Оказалось, что вначале на температурной зависимости появляется пик G", при более высокой температуре проходит через максимум ig8 и, наконец, наиболее высокую температуру имеет пик J". Такое расположение температур переходов хорошо согласуется с результатами теоретических расчетов по формулам (7.52) — (7.56). Следует отметить, что если теоретически рассчитанные кривые G' = f(T); G" = f(T) и tg8 = f(T) по крайней мере качественно согласуются с соответствующими экспериментальными кривыми, то кривая c = f(T) даже качественно не передает характера температурной зависимости скорости звука. Действительно, в ряде экспериментальных работ [см., например, 4] было показано, что скорость звука линейно зависит от температуры и лишь при изменении характера молекулярной подвижности скачком изменяется температурный коэффициент скорости звука. Было установлено также, что температурный переход, обнаруженный таким образом, обычно наблюдается при более низких температурах, чем соответствующий пик tg5. Типичная температурная зависимость скорости звука в политетрафторэтилене приведена на рис. 32.[2, С.253]

зависимость Я(т,у) от у2 убывающая и поэтому дЯ(т,у)/ду2 < <; 0. Этот результат может объяснить, почему экспериментально полученные значения т)'(со,у) и G'(o>,y) оказались ниже, чем теоретически рассчитанные.[7, С.163]

Полный текст статьи здесь