На главную

Статья по теме: Практически совпадают

Предметная область: полимеры, синтетические волокна, каучук, резина

Скачать полный текст

Из всего наложенного следует, что газообразные агрегатное и фазовое состояния практически совпадают. Твердому агрегатному состоянию могут соответствовать два фазовых состояния: кристаллическое и аморфное (стеклообразное). Жидкому фазовому состоянию присущи два агрегатных состояния: твердое (стеклообразное) и жидкое (выше температуры плавления).[7, С.127]

Как видно из рис. 8, при плохих условиях охлаждения (при малых с) все три кривые практически совпадают. С возрастанием с перепад температуры по слою становится все более значительным и оказывает все большее влияние на пробивное напряжение, пропорциональное Ф(с): значение Ф(с) существенно снижается по сравнению с приближенным значением, вычисленным без учета перепада температуры (кривая 1). Такое снижение более заметно в случае переменного электрического поля (кривая 3), чем в случае постоянного поля (кривая 2). Данное различие обусловлено неодинаковым распределением потенциала по слою диэлектрика в постоянном и переменном электрическом поле. В первом случае по мере повышения температуры в среднем слое напряженность поля в нем уменьшается пропорционально удельному сопротивлению 1/у и оказывается меньше, чем по краям диэлектрика. Такое распределение поля как бы облегчает условия работы диэлектрика по сравнению со случаем переменного электрического поля, когда величина &, пропорциональная 1/7, сохраняет, несмотря на разогрев, практически постоянное значение по всей толщине слоя диэлектрика.[19, С.31]

Таким образом, пороговое напряжение CFG, по Гриффиту, а следовательно, и близкое к нему пороговое напряжение равновесных состояний микротрещин. Другой важный вывод заключается в том, что имеется •область безопасных микротрещин (область / на рис. 11.11). Чем меньше напряжение, тем шире диапазон безопасных микротрещин.[5, С.313]

При исследовании разбавленных растворов полимеров определяют обычно не абсолютную вязкость, а относительную, т. е. отношение вязкости раствора полимера ц к вязкости чистого растворителя т]о, которое при условии, что плотности разбавленного раствора и чистого растворителя практически совпадают, равно т)отн = т1/т]0 = t/to, где t и to — времена истечения соответственно раствора и чистого растворителя. Отношение (т) — Цо) /Цо показывает относительный прирост вязкости вследствие введения в растворитель полимера и называется удельной вязкостью т]уд, отношение %Д/С — приведенной вязкостью г\пр и Птг|уд/С при С-»- О называется характеристической вязкостью [ц] •.[6, С.99]

Температура размягчения, твердость и прочность изотактического полистирола значительно выше, чем для атактического (аморфного) полистирола*. Молекулярный вес изотактического полимера колеблется в пределах \№—10е, температура плавления кристаллитов изотактического полистирола составляет 210—230°, плотность 1,08—1,09 г/см3. Ниже 210° такой полистирол сохраняет твердое стекловидное состояние. На рис. 97 приведены результаты определений удельного объема аморфного и стереорегулярного полистирола в дилатометре. Температуры стеклования Тс обоих полимеров практически совпадают. При более высокой температуре (выше Тс) удельный объем стереорегулярного полимера изменяется более плавно, вплоть до начала его плавления Гпл.. Ниже Тс неориентированный изотактический полистирол весьма хрупок. Ориентацией при температуре несколько выше 7\. можно повысить его упругость.[2, С.364]

Процесс ф-релаксации наблюдается только в наполненном полимере, и с увеличением содержания активного наполнителя его вклад в общий релаксационный процесс, как и а'-процесса, возрастает. ф-Процесс связан с подвижностью коллоидных частиц наполнителя и в целом с перегруппировкой сетки, образованной частицами активного наполнителя. Относительно высокие значения времени релаксации и энергии активации процесса обусловлены заторможенной подвижностью частиц наполнителя, довольно прочно связанных между собой и с полимером. Размеры релаксаторов этого процесса, рассчитанные из формулы (1.24), практически совпадают с размерами частиц сажи, найденными методами электронной микроскопии (30—50 нм).[4, С.63]

Вязкое течение. Вязкое течение определяется самым медленным Яз-процессом, когда все физические узлы молекулярной сетки эластомера (структурные микроблоки), в том числе и самые прочные ta-узлы, разрушаются в процессе течения. Вязкость эластомеров измеряется на ротационном вискозиметре в области малых скоростей деформации. Как следует из данных, приведенных на рис. 12.8, температурный коэффициент логарифма вязкости в уравнении л^'По exp [U[(kT)] не зависит от напряжения сдвига в исследуемом диапазоне. Энергия активации вязкого течения эластомера СКС-30 равна 55,5 кДж/моль, а для СКМС-10 она равна 52,5' кДж/моль. Эти значения практически совпадают с энергиями активации их Я-процессов релаксации. 12.2.2. Долговечность и разрывное напряжение эластомеров[5, С.342]

Х-Релаксация— сложный процесс и обычно расщепляется, на несколько отдельных релаксационных процессов с одинаковой энергией активации, но различными значениями коэффициента В. Приведенные на рис. 1.18 и 1.19 схемы показывают, что в действительности в исследуемых полимерах наблюдается три отдельных Х-процесса (хотя для других полимеров их может быть и меньше, и больше). Эта дискретность может быть связана как с существованием разных морфологических типов микроблоков или разной степени их связанности (что отражается на их подвижности как целого), так и с различными временами их жизни как псевдодискретных частиц. Необходимо отметить, что максимумы на кривой непрерывного спектра времен релаксации (см. рис. I. 18) практически совпадают с дискретными значениями, приведенными в табл. 1.1.[4, С.64]

Наконец, если некристаллический полимер является макросет-чатым, то он характеризуется термомеханической кривой типа 3. Узлы сетки препятствуют относительному перемещению полимерных цепей. Поэтому при высоких температурах вязкого течения не наступает и полимер «не замечает» температуры текучести Гт. Температурная область высокой эластичности расширяется и ее верхней границей становится граница химического разложения полимера. Такими деформационными свойствами обладают, в частности, макросетчатые полимерные материалы типа резин. Эти материалы необычны по сочетанию ряда свойств. Они способны восстанавливать свою форму после разгрузки, как и упругие твердые тела, но по многим другим свойствам близки к жидкостям и газам. Так, низкомолекулярные жидкости и резины по-структуре— некристаллические тела. Их коэффициенты теплового расширения и сжимаемости близки между собой, но намного больше (на по-рядок-два), чем у твердых тел. Коэффициенты объемного термического расширения равны 3,6-10~3°С~1 для газов, 3 -f- 6-10~5 °С~' для металлов, но для жидкостей и резин они занимают промежуточное положение и практически совпадают между собой или близки (3-4-6-Ю-4 "С-1). Коэффициенты сжимаемости равны Ю~5 Па-1 для воздуха при давлении 9,81-К)-4 Па (1 атм), 10~и Па"1 для металлов, а для жидкостей и резин они близки и на два порядка величины отличаются от металлов (10~9 Па""1). Резины, как и жидкости, подчиняются закону Паскаля.[4, С.70]

Наконец, если некристаллический полимер является сеточным (или пространственно-сшитым) эластомером, то он характеризуется термомеханической кривой типа 2. Узлы пространственной сетки препятствуют относительному перемещению полимерных цепей. Поэтому при высоких температурах вязкое течение не наступает и эластомер «не замечает» температуры Гф.т. Температурная область высокой эластичности расширяется, и ее верхней границей становится граница химического разложения полимера. Такими деформационными свойствами обладают и сеточные полимерные материалы типа резин, которые необычны по сочетанию ряда свойств. Они способны восстанавливать свою форму после разгрузки, как и упругие твердые тела, но по другим свойствам близки к жидкостям и газам. Так, низкомолекулярные жидкости и резины по структуре —некристаллические тела. Их коэффициенты теплового расширения и сжимаемости близки между собой, но намного больше (на один-два порядка), чем у низкомолекулярных твердых тел. Коэффициенты их объемного термического расширения равны 3,6-Ю-3 К""1 для газов, (3-ь5)-10~5 К"1 для металлов, а для жидкостей и резины они имеют промежуточные значения и практически совпадают между собой и близки к (34-6) • 10~4 К"1. Коэффициенты сжимаемости равны 10 МПа-1 для воздуха при давлении 0,1 МПа (1 атм), 10~5 Па"1 для металлов, а для жидкостей и резин они близки и на два десятичных порядка отличаются от металлов (Ю-3 МПа-1).[5, С.33]

Для полимеров межмолекулярные силы значительно слабее внутримолекулярных, поэтому уровни энергии полимеров практически совпадают с уровнями энергии изолированных макромолекул. Спектры полимеров очень чувствительны к малейшим изменениям в химическом составе и структуре макромолекул.[11, С.26]

... отрезано, скачайте архив с полным текстом ! Полный текст статьи здесь



ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ МЕХАНИКА СТУДЕНТАМ!!!
Задачи по теоретической механике из сборника курсовых работ под редакцией А.А. Яблонского, Кепе, Диевского. Быстро, качественно, все виды оплат, СМС-оплата.
А также: Готовые решения задач по теормеху из методичек Тарга С.М. 1988 и 1989 г. и задачника Мещерского. Решение любых задач по термеху на заказ.
Если Вам нужны решения задач по Физике из методички Чертова А.Г. для заочников, а также решебнки: Прокофьева, Чертова, Воробьёва и Волькинштейна. Решение любых задач по физике и гидравлике на сайте fiziks.ru
Что самое приятное на любом из этих сайтов Вы можете заказать решение задач по другим предметам: химия, высшая математика, строймех, сопромат, электротехника, материаловедение, ТКМ и другие.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

1. Геллер Б.Э. Практическое руководство по физикохимии волокнообразующих полимеров, 1996, 432 с.
2. Лосев И.П. Химия синтетических полимеров, 1960, 577 с.
3. Шайдаков В.В. Свойства и испытания резин, 2002, 236 с.
4. Бартенев Г.М. Курс физики полимеров, 1976, 288 с.
5. Бартенев Г.М. Физика и механика полимеров, 1983, 392 с.
6. Кабанов В.А. Практикум по высокомолекулярным соединениям, 1985, 224 с.
7. Тагер А.А. Физикохимия полимеров, 1968, 545 с.
8. Валиев Р.З. Наноструктурные материалы, полученные интенсивной пластической деформацией, 2000, 272 с.
9. Виноградова С.В. Поликонденсационные процессы и полимеры, 2000, 377 с.
10. Бергштейн Л.А. Лабораторный практикум по технологии резины, 1989, 249 с.
11. Калинина Л.С. Анализ конденсационных полимеров, 1984, 296 с.
12. Тагер А.А. Физикохимия полимеров Издание второе, 1966, 546 с.
13. Шур А.М. Высокомолекулярные соединения, 1981, 656 с.
14. Бартенев Г.М. Прочность и разрушение высокоэластических материалов, 1964, 388 с.
15. Бокшицкий М.Н. Длительная прочность полимеров, 1978, 312 с.
16. Донцов А.А. Процессы структурирования эластомеров, 1978, 288 с.
17. Кармин Б.К. Химия и технология высокомолекулярных соединений Том 6, 1975, 172 с.
18. Ребиндер П.А. Проблемы физико-химической механики волокнистых и пористых дисперсных структур и материалов, 1967, 624 с.
19. Сажин Б.И. Электрические свойства полимеров Издание 3, 1986, 224 с.
20. Берлин А.А. Основы адгезии полимеров, 1974, 408 с.
21. Голда Р.Ф. Многокомпонентные полимерные системы, 1974, 328 с.
22. Рафиков С.Р. Методы определения молекулярных весов и полидисперности высокомолекулярных соединений, 1963, 337 с.
23. Аскадский А.А. Химическое строение и физические свойства полимеров, 1983, 248 с.
24. Бартенев Г.М. Прочность и механика разрушения полимеров, 1984, 280 с.
25. Виноградов Г.В. Реология полимеров, 1977, 440 с.
26. Монаков Ю.Б. Панорама современной химии России Синтез и модификация полимеров, 2003, 356 с.
27. Каргин В.А. Избранные труды структура и механические свойства полимеров, 1979, 452 с.
28. Каргин В.А. Коллоидные системы и растворы полимеров, 1978, 332 с.
29. Колтунов М.А. Прочностные расчет изделий из полимерных материалов, 1983, 240 с.
30. Манделькерн Л.N. Кристаллизация полимеров, 1966, 336 с.
31. Кабанов В.А. Энциклопедия полимеров Том 3, 1977, 576 с.
32. Каргин В.А. Энциклопедия полимеров том 1, 1972, 612 с.
33. Красновский В.Н. Химия и технология переработки эластомеров, 1989, 140 с.
34. АбдельБари Е.М. Полимерные пленки, 2005, 351 с.
35. Апухтина Н.П. Синтез и свойства уретановых эластомеров, 1976, 184 с.
36. Каргин В.А. Энциклопедия полимеров Том 1, 1974, 609 с.
37. Каргин В.А. Энциклопедия полимеров Том 3, 1977, 575 с.
38. Коршак В.В. Итоги науки химические науки химия и технология синтетических высокомолекулярных соединений том 8, 1966, 710 с.
39. Коршак В.В. Химия и технология синтетических высокомолекулярных соединений Том 9, 1967, 946 с.

На главную