На главную

Статья по теме: Экспериментально определенных

Предметная область: полимеры, синтетические волокна, каучук, резина

Скачать полный текст

Из экспериментально определенных зависимостей Рт от Ф удалось оценить среднюю прочность элементарных контактов. Исследование контактных взаимодействий между частицами наполнителей в растворах полимеров [521] показало, что в случае истинных растворов они определяются адсорбционными силами [517]. Интересно отметить, что прочность контактов частиц в растворах значительно меньше, чем в чистом растворителе. Повышение концентрации полимера приводит к снижению контактного взаимодей-[3, С.262]

Расхождение экспериментально определенных значений k' с величинами, найденными по формуле Петерсона — Фиксмана, выходит за пределы неопределенности расчета R0 по формуле (246). Для всех хороших растворителей значения k' лежат в пределах от 0,31 до 0,34. Это отвечает подобию значений ?« для всех систем полимер — хороший растворитель в области высоких концентраций. Результаты, получаемые по формуле Петерсона — Фиксмана, также показывают, что величина k' не зависит от молекулярного веса полимера и оказывается одной и той же для растворов обоих полимеров в хорошем растворителе. Этот результат связан с тем, что расчетные значения k' отвечают симметричному расположению по обе стороны от максимума функции k'(A*).[7, С.241]

Сопоставление экспериментально определенных классов качества диспергирования со степенью смешения возможно независимо от температуры цилиндра или массы (рис. 4.28). Этот результат противоречит исследованиям Мэддока [16], который отмечает влияние температуры массы и объема дозирования на качество экструдируемого продукта. Противоречие легко объяснить: Мэддок не учитывает процесс плавления. Длина интервала плавления, как уже отмечалось выше (см. рис. 4.11), зависит среди прочего от частоты вращения вала, температуры цилиндра и сопротивления в головке (уровня дросселирования). Интервал плавления может составлять 6D (см. рис. 4.11), т. е. до V3 рабочей длины червяка; этот участок при расчете конструкции червяка и анализе результатов экспериментов нельзя не.учитывать.[4, С.214]

Тадмор, исследовавший влияние температуры корпуса и основных параметров режима на фактическую длину зоны питания, приводит таблицу экспериментально определенных значений длин зоны питания, выраженных в числе шагов червяка37 (табл. V.3). В этой таблице величина 1Т& — расстояние от загрузочной воронки до сечения, в котором температура стенки корпуса равна температуре плавления Та.[5, С.261]

Если принять в соответствии с теорией, что Igar зависит только от разности Т — Тс и не связан с механизмом того или иного релаксационного процесса, то можно воспользоваться теоретической зависимостью \gaT = f(T— Tc). и, подставляя в уравнение (III. 6) значения экспериментально определенного коэффициента а/, вычислить fc. В этом случае значения свободного объема совпадают с универсальными 'значениями. Однако, как видно из табл. III.3, значения доли свободного объема, вычисленные из экспериментально определенных зависимостей lgar = f(T<— Гс), хотя и постоянны для всех исследованных систем, существенно больше универсального значения. Для объяснения этого факта напомним, что значение fc в теории Вильямса— Лзндела — Ферри для большинства систем определялось из данных о динамических свойствах полимеров, т. е. в условиях, в которых релаксационные процессы связаны в основном с проявлением сегментальной подвижности. Для этой группы времен релаксации и был экспериментально установлен факт одинаковой температурной зависимости lgar. положенный в основу теории. Величина fc при этом связывается с объемом дырок, необходимых для перескоков относительно небольших структурных единиц. Отсюда следует, что /с не может быть постоянной величи-[3, С.112]

В приведенных результатах наблюдаются известные противоречия в отношении зависимости р от степени покрытия поверхности, концентрации раствора и других факторов. Число экспериментальных данных такого рода пока еще недостаточно для того, чтобы установить общие закономерности. Вместе с тем, сам метод определения р, по-видимому, является весьма многообещающим, поскольку дает определенную возможность судить о конформации адсорбированных макромолекул. Правда, такое суждение носит качественный характер, так как теоретически не установлена связь между р и каким-либо параметром, характеризующим конформацию адсорбированной макромолекулы. Предположения о сжатом слое или о слое растянутых молекул, делаемые на основании значений р, носят относительный характер. С другой стороны, сопоставление экспериментально определенных величин р с предсказываемыми теоретическими могут дать ценные сведения о структуре слоя.[2, С.85]

Бесспорно, что большое число разрывов цепей в процессе механического воздействия [1] само по себе не служит ни доказательством, ни даже указанием на то, что релаксация макроскопического напряжения, деформирование и разрушение материала являются следствием разрыва таких цепей. Как отмечали Кауш и Бехт [2], полученное число разорванных цепей намного меньше (с учетом их потенциальной работоспособности) их числа, необходимого для объяснения уменьшения фиксируемого макроскопического напряжения. Как показано на рис. 7.4, релаксация напряжения в пределах ступени деформирования (0,65%) равна 60—100 МПа. Однако если полагать, что проходные сегменты пересекают только одну аморфную область, то изменение нагрузки, соответствующее работоспособности 0,7-1017 цепных сегментов, разорванных на данной ступени деформирования, составляет 2,4 МПа. Оно будет равным «•2,4 МПа, если проходные сегменты соединяют п подобных областей. В этом и большинстве последующих расчетов будет использована сэндвич-модель волокнистой структуры, подобная показанной на рис. 7.5 (случай I). Очевидно, что в случае п = 1 величина релаксации макроскопического напряжения в 25—40 раз больше уменьшения накопленного молекулярного напряжения, рассчитанного исходя из числа экспериментально определенных актов разрыва цепей. Однако в данном случае также следует сказать, что подобное расхождение результатов расчетов само по себе не является ни доказательством, ни даже указанием на то, что релаксация макроскопического напряже-[1, С.228]

Рис. 5.7. Сопоставление экспериментально определенных начальных значений коэффициентов Go, t\o и So (сплошная линия отвечает уравнению rig/to = G0):[8, С.382]

Проверка на гомогенность сводится к сравнению экспериментально определенных значений дисперсии концентраций диспергируемой фазы с характеристиками биномиального распределения.[6, С.204]

Проверка гомогенности реальной смеси сводится к сравнению экспериментально определенных значений дисперсии концентрации (выборочной дисперсии) S2 диспергируемой фазы со значением а2. Такое сравнение возможно при соблюдении двух условий: 1) пробы смеси отбирают таким образом, чтобы значение х (среднее экспериментально определенное значение доли частиц диспергируемой фазы в пробах) не сильно отличалось от д; 2) общее число частиц в каждой пробе и их содержание должно удовлетворять соотношению: Nq(i — g)>9. Тогда биномиальное распределением, б. заменено нормальным распределением с теми же мате-матич. ожиданием и дисперсией (для нормального распределения имеются необходимые таблицы для расчета). Оценку значимости наблюдаемого расхождения между статистич. характеристиками готовой (реальной) смеси (х и 52) и аналогичными характеристиками «идеальной» смеси (q и а2) производят по критерию Стьюден-та (z): _[12, С.214]

Проверка гомогенности реальной смеси сводится к сравнению экспериментально определенных значений дисперсии концентрации (выборочной дисперсии) S2 диспергируемой фазы со значением а2. Такое сравнение возможно при соблюдении двух условий: 1) пробы смеси отбирают таким образом, чтобы значение х (среднее экспериментально определенное значение доли частиц диспергируемой фазы в пробах) не сильно отличалось от q; 2) общее число частиц в каждой пробе и их содержание должно удовлетворять соотношению: JVg(l — g)>9. Тогда биномиальное распределение м. б. заменено нормальным распределением с теми же мате-матич. ожиданием и дисперсией (для нормального распределения имеются необходимые таблицы для расчета) . Оценку значимости наблюдаемого расхождения между статистич. характеристиками готовой (реальной) смеси (х и 52) и аналогичными характеристиками «идеальной» смеси (q и а2) производят по критерию Стьюден-та (г): _[13, С.214]

... отрезано, скачайте архив с полным текстом ! Полный текст статьи здесь



ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ МЕХАНИКА СТУДЕНТАМ!!!
Задачи по теоретической механике из сборника курсовых работ под редакцией А.А. Яблонского, Кепе, Диевского. Быстро, качественно, все виды оплат, СМС-оплата.
А также: Готовые решения задач по теормеху из методичек Тарга С.М. 1988 и 1989 г. и задачника Мещерского. Решение любых задач по термеху на заказ.
Если Вам нужны решения задач по Физике из методички Чертова А.Г. для заочников, а также решебнки: Прокофьева, Чертова, Воробьёва и Волькинштейна. Решение любых задач по физике и гидравлике на сайте fiziks.ru
Что самое приятное на любом из этих сайтов Вы можете заказать решение задач по другим предметам: химия, высшая математика, строймех, сопромат, электротехника, материаловедение, ТКМ и другие.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

1. Кауш Г.N. Разрушение полимеров, 1981, 440 с.
2. Липатов Ю.С. Адсорбция полимеров, 1972, 196 с.
3. Липатов Ю.С. Физическая химия наполненных полимеров, 1977, 303 с.
4. Парамонкова Т.В. Крашение пластмасс, 1980, 320 с.
5. Торнер Р.В. Основные процессы переработки полимеров Теория и методы расчёта, 1972, 455 с.
6. Торнер Р.В. Теоретические основы переработки полимеров, 1977, 464 с.
7. Шен М.N. Вязкоупругая релаксация в полимерах, 1974, 272 с.
8. Виноградов Г.В. Реология полимеров, 1977, 440 с.
9. Монаков Ю.Б. Панорама современной химии России Синтез и модификация полимеров, 2003, 356 с.
10. Рафиков С.Р. Введение в физико - химию растворов полимеров, 1978, 328 с.
11. Роговин З.А. Физическая химия полимеров за рубежом, 1970, 344 с.
12. Кабанов В.А. Энциклопедия полимеров Том 3, 1977, 576 с.
13. Каргин В.А. Энциклопедия полимеров Том 3, 1977, 575 с.
14. Коршак В.В. Итоги науки химические науки химия и технология синтетических высокомолекулярных соединений том 7, 1961, 726 с.

На главную