Рассмотрим несколько подробнее уравнение (1.65). Правая часть этого уравнения зависит как от скорости сдвига, так и от температуры. При этом очевидно, что если температура приведения выше температуры эксперимента, то коэффициент приведения ат больше единицы, и наоборот. Отметим, что величина этого множителя зависит только от температуры и не зависит от скорости сдвига. Следовательно, если представить экспериментальные зависимости эффективной вязкости от скорости сдвига, полученные при разных температурах, в координатах lg [rfo/т]] — lg (уаг), можно ожидать, что при различных температурах они совместятся на одной общей кривой. На рис. 1.25 показаны зависимости приведенной вязкости от скорости сдвига для полиэтилена, полученные при разных температурах. На этом же рисунке представлена общая кривая, полученная в результате приведения экспериментальных данных к температуре 204° С. Как и предполагалось, экспериментальные точки довольно тесно расположились около одной общей кривой.[7, С.37]
Микрогетерогенную систему можно описать при помощи' модели, состоящей из многих элементов, каждый из которых характеризуется своей температурой стеклования. Однако к такой модели не может быть приложен метод приведения переменных, так как коэффициент приведения а,- зависит от Ге, 'а в модели сосуществуют элементы с различными Тс. Поэтому необходимо введение функции распределения Тс для описания вязкоупругих свойств такой системы. Функция распределения вводится, исходя из условия, что система разбита на микроячейки, размер которых соответствует размеру молекулярной единицы, (например, сегмента), участвующей в движении.[5, С.241]
Другой подход к описанию кривой, ограничивающей область работоспособности полимерного материала, заключается в применении принципа температурно-вре-менной аналогии. При переходе от времени релаксации при данной температуре Т0 к времени релаксации при другой температуре Т необходимо ввести коэффициент приведения ат, который определяется отношением этих времен. Тогда выражение (П.1) запишется в виде:[6, С.47]
С точки зрения феноменологического описания экспериментальных данных по динамическим механическим свойствам наполненных полимерными наполнителями композиций, представляет существенный интерес распространение на них принципа темпера-турно-временной суперпозиции, или метода приведения переменных, развитого Вильямсом, Лэнделом и Ферри. Применение этого метода для описания гетерогенных смесей полимеров позволило расширить частотный диапазон, в котором могут быть найдены характеристики материала [444]. Однако коэффициент приведения- ат для двухфазных полимерных систем может являться функцией времени. Поэтому суперпозиция наблюдается только в ограниченном интервале температур. Переход от одной температуры приведения к другой вызывает изменение характеристик материала [445].[5, С.228]
Могс 101,6 + Г -Гс Коэффициент приведения:[4, С.29]
При переменной температуре, согласно принципу температурно-временной суперпозиции [6 — 8], величина т* должна быть умножена на коэффициент приведения* ат. Тогда из уравнения (II. 1) следует:[6, С.73]
Рассмотрим уравнение (П. 13). Правая часть его зависит как от скорости сдвига, так и от температуры. При этом очевидно, что если температура приведения выше температуры эксперимента, то коэффициент приведения ат больше единицы, и наоборот. Отметим, что значение этого множителя зависит только от температуры[8, С.50]
Кривые, построенные на рис. 6.17 и 6.18, могут быть также совмещены в единые зависимости, общие для всех молекулярных масс, путем их приведения вдоль оси lg e на величину, зависящую отТмо-лекулярной массы, ам. И в этом случае оказывается, что коэффициент приведения ам равен отношению вязкостен соответствующих[9, С.429]
При осуществлении деформирования в режиме е = const наблюдается рост критических напряжений а* с повышением скорости деформации (рис. 6.17), причем ход зависимости предельных деформаций е* (рис. 6.18), по смыслу подобный показанному на рис. 6.16 для режима а = const, остается экстремальным. Кривые, изображенные на рис. 6.17 и 6.18, построены приведением исходных точек к одной температуре смещением вдоль оси lg е, аналогично тому, как это следует из принципа температурно-скоростнои суперпозиции (см. гл. 3). При этом существенно, что температурный коэффициент приведения а?, использованный для построения рис. 6.17 и 6.18Г равен отношению вязкостей при соответствующих температурах. Отсюда следует, что разрывы линейных полимеров выше температуры стеклования тесно связаны с механизмом вязкоупругой релаксации при сегментальном движении цепи, но отнюдь не с механодеструкцией макромолекул.[9, С.428]
Здесь (,i — коэффициент приведения длины I стержня; ?? — касательный модуль при больших значениях деформации истинной диаграммы растяжения или сжатия.[10, С.208]
ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ МЕХАНИКА СТУДЕНТАМ!!! Задачи по теоретической механике из сборника курсовых работ под редакцией А.А. Яблонского, Кепе, Диевского. Быстро, качественно, все виды оплат, СМС-оплата.
А также: Готовые решения задач по теормеху из методичек Тарга С.М. 1988 и 1989 г. и задачника Мещерского. Решение любых задач по термеху на заказ.
Если Вам нужны решения задач по Физике из методички Чертова А.Г. для заочников, а также решебнки: Прокофьева, Чертова, Воробьёва и Волькинштейна. Решение любых задач по физике и гидравлике на сайте fiziks.ru
Что самое приятное на любом из этих сайтов Вы можете заказать решение задач по другим предметам: химия, высшая математика, строймех, сопромат, электротехника, материаловедение, ТКМ и другие.