В ограниченном диапазоне изменения температур график зависимости lg т) от 1/Т представляет собой прямую линию; энергия активации вязкого течения Е легко определяется по углу наклона этой прямой. Если в этом есть необходимость, то можно использовать и более точные эмпирические уравнения9.[6, С.106]
Уравнение (IX. 51), связывающее температуры релаксационных переходов с соответствующими частотами, справедливо' лишь в ограниченном диапазоне частот. Иногда изучают влияние температуры на частоту, при которой наблюдается максимум v = /max. Для дальнейшего анализа температурной зависимости /max учтем уравнение (2 введения) и соотношение-(Х.5).[2, С.245]
Однако не во всем наблюдается согласие расчета с экспериментом. Согласно формулам (VIII. 6) и (VIII. 7) значение постоянной В' больше В. Между тем опыты дают обратный результат. Кроме того, известно1'7, что число циклов до разрушения не зависит от частоты деформации, по крайней мере в ограниченном диапазоне частот. Согласно же уравнениям (VIII. 8) имеем: А7~>v. Возможные причины этих расхождений уже рассматривались выше при критике метода расчета Бейли. Однако основная причина расхождения расчетных и экспериментальных данных заключается в механо-химических процессах, снижающих прочность резин при циклических растяжениях.[3, С.213]
Функции течения и соответственно кривые течения, удовлетворяющие с тем или иным приближением условию достижения постоянных значений т)0 и т)оо,принято называть полными. Для полимерных систем полные кривые течения удается получать только в специальных случаях. Сюда относятся: линейные полимеры в ограниченном диапазоне молекулярных масс; растворы жесткоцепных полимеров (производные целлюлозы и т. п.), гибкоцепных полимеров в хороших[7, С.147]
Сложность комплекса свойств полимеров, находящихся в B.C., и отсутствие ясности в понимании их микроскопич. структуры затрудняют гощание физически обоснованной модели, с помощью к-рой можно было бы количественно описать важнейшие свойства вязкотекучих полимерных систем. Модели упруговяз-ких тел (см. Максвелла модель, Реология), предлагаемые для описания таких систем, позволяют дать оценку их поведения лишь в ограниченном диапазоне малых напряжений, когда высокоэластич. и тиксотропные свойства системы не играют существенной роли. Более правильную картину дает тиксотропиая модель нелинейной вязкоупругости, позволяющая предсказать такие эффекты, как аномалия вязкости, существование больших упругих деформаций и нормальных напряжений, тиксотропия прочностных свойств полимеров. Однако вое эти модели являются чисто феноменологическими и не связаны с физикой процессов, к-рые реально осуществляются в полимерах, находящихся в В. с. Разработка более реалистической физич. модели является задачей будущего.[11, С.291]
Сложность комплекса свойств полимеров, находящихся в В. с., .и отсутствие ясности в понимании их микроскопич. структуры затрудняют создание физически обоснованной модели, с, помощью к-рой можно было бы количественно описать важнейшие свойства вязкотекучих полимерных систем. Модели упруговяз-ких тел (см. Максвелла модель, Реология), предлагаемые для описания таких систем, позволяют дать оценку их поведения лишь в ограниченном диапазоне малых напряжений, когда высокоэластич. н тиксотропные свойства системы fie играют существенной роли. Более правильную картину дает тиксотропная модель нелинейной вязкоупругости, позволяющая предсказать такие эффекты, как аномалия вязкости, существование больших упругих деформаций и нормальных напряжений, тиксотропия прочностных свойств полимеров. Однако все эти модели являются чисто феноменологическими и не связаны с физикой процессов, к-рые реально осуществляются в полимерах, находящихся в R. с. Разработка более реалистической физич. модели является задачей будущего.[10, С.294]
Таким образом, можно ждать, что переход через критическую нагрузку вызовет изменение знака деформации и соответственно — понижение температуры плавления. Это подтверждается и рис. 11, представляющим собой полную «фазовую» диаграмму коллагена, разумеется, «в чистой воде». Любая точка на этой диаграмме, расположенная под асимметричной колоколообразной кривой, соответствует упорядоченному кристаллическому состоянию коллагена, а выше этой кривой — неупорядоченному, аморфному. Конечно, кривая не может быть продолжена вправо слишком далеко: при высоких нагрузках произойдет уже не плавление, а разрыв волоконец. Но тем не менее видно, что в ограниченном диапазоне температур и нагрузок напряжение может повышать Гпл; подобная обратная связь присуща только полимерам и обусловлена их конфигурационным полиморфизмом.[5, С.64]
В таких сополимерах происходит плавление только осно-в-ного компонента, и поэтому температура плавления в широком, хотя и ограниченном, диапазоне композиций не зависит от изменения состава. Однако, если рассматривать полный диапазон, оказывается, что зависимость температуры плавления от[8, С.113]
от скорости показана на рис. 3 [35], из которого видно, что подобие кривых растяжения наблюдается лишь в ограниченном диапазоне деформаций. Исследование динамичес-[4, С.9]
виде рассмотрим ситуацию на плоскости О, Т, д(т:) (рис. VIII. 3). Нанесем на этой плоскости температурный спектр, эквивалентный <7(г). Эквивалентность —правда, в ограниченном диапазоне температур — следует из того, что для любого релаксатора выполняется соотношение Больцмана — Аррениуса [см. (2) Введения] , выражающее зависимость времен релаксации структонов от температуры.[2, С.177]
где т — время релаксации, а — эффективная длина связи, р — плотность полимера, jV0 — число Авогадро, М0 — молекулярный вес мономерного звена и g0 — эффективный коэффициент трения мономерных звеньев. Согласно теоретическим выводам, зависимость log Я от logt должна выражаться графически прямой с тангенсом угла наклона, равным — '/г- Однако, как известно из многочисленных данных [1], такая форма релаксационного спектра в большинстве случаев наблюдается лишь в ограниченном диапазоне времен релаксации. Аналогичная картина показана на рис. 5 с тем лишь отличием, что линейность зависимости log Я от logt соблюдается еще в более ограниченном диапазоне времен релаксации, чем в ранее описанных случаях. Тангенс угла наклона графика, представляющего зависимость log Я от log т в переходной зоне, оказывается даже больше — 2/з, т. е. величины, предсказываемой теорией Зимма [16]. Такое резкое отклонение в характере релаксационного спектра от предсказываемого теорией (т. е. от —[/2) может быть[9, С.277]
ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ МЕХАНИКА СТУДЕНТАМ!!! Задачи по теоретической механике из сборника курсовых работ под редакцией А.А. Яблонского, Кепе, Диевского. Быстро, качественно, все виды оплат, СМС-оплата.
А также: Готовые решения задач по теормеху из методичек Тарга С.М. 1988 и 1989 г. и задачника Мещерского. Решение любых задач по термеху на заказ.
Если Вам нужны решения задач по Физике из методички Чертова А.Г. для заочников, а также решебнки: Прокофьева, Чертова, Воробьёва и Волькинштейна. Решение любых задач по физике и гидравлике на сайте fiziks.ru
Что самое приятное на любом из этих сайтов Вы можете заказать решение задач по другим предметам: химия, высшая математика, строймех, сопромат, электротехника, материаловедение, ТКМ и другие.