На главную

Статья по теме: Коэффициент нормальных

Предметная область: полимеры, синтетические волокна, каучук, резина

Скачать полный текст

Согласно формуле (4.13) коэффициент нормальных напряжений представляет собой второй момент релаксационного спектра системы. В разделе 8 гл. 1 было показано, чтв второй момент релаксационного[5, С.337]

Подавляющее большинство операций формования и элементарных стадий процессов переработки полимеров включает либо изотермическое, либо (чаще) неизотермическое течение расплавов полимеров в каналах сложной геометрии. Поэтому перед тем как рассматривать реальный технологический процесс, целесообразно отдельно изучить реологическое поведение полимерных расплавов в простых условиях течения и в отсутствие градиентов температуры. В этой главе поставлена задача пояснить физический смысл таких понятий, как «неньютоновское поведение», «вязкоупругость», «начальный коэффициент нормальных напряжений» и «функция вязкости». Здесь же будут рассмотрены определяющие уравнения, количественно[1, С.133]

Полученные результаты позволяют представить общий ход зависимости коэффициента нормальных напряжений от градиента скорости при простом сдвиговом течении полимерных систем. При малых Y величина а ц ~Y2> и поэтому существует ограниченный предел функции ? (у) при Y -*• 0. Это предельное значение функции ? (у) может быть названо — по аналогии с начальным коэффициентом вязкости — начальным коэффициентом нормальных напряжений ?„. Величина ?0 выражается через релаксационный спектр системы с помощью второго момента спектра, поэтому интеграл (4.13) должен быть сходящимся. При возрастании у коэффициент нормальных напряжений уменьшается по сравнению с ?„, и этому отвечает более медленный, нежели квадратичный, рост нормальных напряжений с увеличением скорости сдвига.[5, С.339]

Кроме касательных напряжений могут быть измерены также разность и коэффициент нормальных напряжений:[2, С.57]

Здесь g0 — коэффициент "нормальных напряжений, определяющийся как второй момент релаксационного спектра:[3, С.57]

Наследственный fфункционал 105 Начальная вязкость 121, 178 Начальный коэффициент нормальных напряжений 356 ел. Нелинейные теории вязкоупругости[5, С.436]

где |о — коэффициент нормальных напряжений, определяющийся как второй момент релаксационного спектра:[4, С.67]

где ?|Л — начальный коэффициент нормальных напряжений. Нужно иметь в виду, что для упруговязкого материала (модель[2, С.40]

5.2. О вычислении начального коэффициента нормальных напряжений. При анализе зависимости t, (у) особое значение имеет начальный коэффициент нормальных напряжений, выражающийся через второй момент релаксационного спектра 1см. формулу (4.13)1 и связанный с соотношением вязкостных и высокоэластических свойств системы [см. формулу (4.14)]. Поэтому представляет особый интерес на основании общего уравнения (4.24) оценить величину ?0, ъе прибегая к сложным и не всегда доступным машинным методам расчета.[5, С.356]

в которой меняется характер концентрационной зависимости вязкости из-за формирования трехмерной сетки. Этот вывод подтверждается экспериментально *. Однако для всех областей составов, включая и разбавленные растворы, может быть измерена эффективная характеристика жесткости системы, определяемая (T]O —T]s)2/?0, гДе Ля ~~ вязкость растворителя, а ?0 — начальный коэффициент нормальных напряжений. Вместо этого комплекса может также измеряться эквивалентная ему величина (G" — шт),,)2/Сг'. Для концентрированных растворов г)0 > T)S, G" > Щ5 и выполняются равенства: lo^Co = (G")2/G' = G0, т. е. эти комплексы действительно равны модулю высокоэластичности [см. формулы (5.3) и (4.14)1. Однако это справедливо только в области концентраций с ^>ссг. При с << ссг определение G0 лишено физического смысла из-за невозможности создания в растворе высокоэластических деформаций. Но измерение ?„ и G' по-прежнему возможно и при с < сст. В этой области составов упругие эффекты обусловлены деформациями отдельных цепей, не связанных в единую трехмерную сетку зацеплений (флуктуационных контактов). Различие механизма упругости растворов при с > ссг та. с <; ссг приводит и к разному ходу концентрационной зависимости характеристик жесткости системы: при с •< ссг «жесткость» с ростом концентрации падает, а при с > ссг— возрастает, так что области с «=* ссг отвечает минимум величин (T]O — i1s)2/?o и (G" — tor)s)2/G'. Для первой из них этот эффект был показан на 'рис. 4.21, для второй описан Дж. Ферри с соавторами **.[5, С.385]

6.4. Влияние молекулярно-массового распределения на нормальные напряжения. Вопрос о влиянии молекулярно-массового распределения на нормальные напряжения, развивающиеся при установившемся сдвиговом течении полимерных систем, как и в случае вязкости, сводится к выбору такой усредненной молекулярной массы М, для которой зависимость ?0 (М) должна совпадать с зависимостью ?0 (M)i измеренной для монодисперсных полимеров. Известно очень мало экспериментальных данных относительно влияния молекулярно-массового распределения на нормальные напряжения. Поэтому какие-либо окончательные выводы делать здесь было бы преждевременным. Однако существующие экспериментальные данные указывают на более сильное, чем в отношении вязкости, влияние выспшх моментов молекулярно-массового распределения на величину ?„. Во всяком случае использование в качестве аргумента зависимости среднемассовой молекулярной .массы, с помощью которой удачно описываются экспериментальные данные по вязкостным свойствам полимеров с произвольными молекулярно-массовыми распределениями, оказывается для нормальных напряжений неудовлетворительным. Так, для полидиметилсилокеанов с различными молекулярно-массовыми распределениями начальный коэффициент нормальных напряжений оказывается однозначной функцией произведения двух средних молекулярных масс — среднемассовой. и г-средней (рис. 4.23). Но неизвестно, будет ли этот аргумент пригоден для[5, С.365]

ке, отвечающая зависимости ?0 (М), проведена с угловым коэффициентом, равным 8. С возрастанием скорости сдвига зависимость ? (М) становится существенно более слабой и при высоких скоростях «двига коэффициент нормальных напряжений практически перестает зависеть от молекулярной массы. Положение здесь, в сущности,[5, С.365]

Полный текст статьи здесь



ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ МЕХАНИКА СТУДЕНТАМ!!!
Задачи по теоретической механике из сборника курсовых работ под редакцией А.А. Яблонского, Кепе, Диевского. Быстро, качественно, все виды оплат, СМС-оплата.
А также: Готовые решения задач по теормеху из методичек Тарга С.М. 1988 и 1989 г. и задачника Мещерского. Решение любых задач по термеху на заказ.
Если Вам нужны решения задач по Физике из методички Чертова А.Г. для заочников, а также решебнки: Прокофьева, Чертова, Воробьёва и Волькинштейна. Решение любых задач по физике и гидравлике на сайте fiziks.ru
Что самое приятное на любом из этих сайтов Вы можете заказать решение задач по другим предметам: химия, высшая математика, строймех, сопромат, электротехника, материаловедение, ТКМ и другие.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

1. Тадмор З.N. Теоретические основы переработки полимеров, 1984, 632 с.
2. Вострокнутов Е.Г. Переработка каучуков и резиновых смесей, 1980, 281 с.
3. Торнер Р.В. Основные процессы переработки полимеров Теория и методы расчёта, 1972, 455 с.
4. Торнер Р.В. Теоретические основы переработки полимеров, 1977, 464 с.
5. Виноградов Г.В. Реология полимеров, 1977, 440 с.

На главную